JP2701201B2 - 磁気共鳴診断装置 - Google Patents
磁気共鳴診断装置Info
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- JP2701201B2 JP2701201B2 JP7235270A JP23527095A JP2701201B2 JP 2701201 B2 JP2701201 B2 JP 2701201B2 JP 7235270 A JP7235270 A JP 7235270A JP 23527095 A JP23527095 A JP 23527095A JP 2701201 B2 JP2701201 B2 JP 2701201B2
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Links
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- CVOFKRWYWCSDMA-UHFFFAOYSA-N 2-chloro-n-(2,6-diethylphenyl)-n-(methoxymethyl)acetamide;2,6-dinitro-n,n-dipropyl-4-(trifluoromethyl)aniline Chemical compound CCC1=CC=CC(CC)=C1N(COC)C(=O)CCl.CCCN(CCC)C1=C([N+]([O-])=O)C=C(C(F)(F)F)C=C1[N+]([O-])=O CVOFKRWYWCSDMA-UHFFFAOYSA-N 0.000 description 1
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Landscapes
- Magnetic Resonance Imaging Apparatus (AREA)
Description
【０００１】
【発明の属する技術分野】本発明は、 1Ｈから他核種、
例えば13Ｃに分極移動を生起させ、13ＣのスピンからＭ
Ｒ信号を高感度で観測する磁気共鳴診断装置に関する。
例えば13Ｃに分極移動を生起させ、13ＣのスピンからＭ
Ｒ信号を高感度で観測する磁気共鳴診断装置に関する。
【０００２】
【従来の技術】磁気共鳴診断装置は、水分子の 1Ｈを検
出することによって、生体内の水の分布を非侵襲に画像
化することができる装置であり、臨床的に広く使われて
いる診断装置である。しかし、現状の水分子の画像で
は、形態学的な情報しか得ることができない。
出することによって、生体内の水の分布を非侵襲に画像
化することができる装置であり、臨床的に広く使われて
いる診断装置である。しかし、現状の水分子の画像で
は、形態学的な情報しか得ることができない。
【０００３】これに対し例えば代謝物の 1Ｈ、13Ｃある
いは31Ｐを検出することによって、生体内の代謝情報を
得ることができるため、多種核のＮＭＲ（Nuclear Magn
eticResonance）の研究が数多くなされている。このう
ちで近年注目を集めているのが、13Ｃ−ＮＭＲである。
これは、13Ｃは天然存在比が１．１％と低いために13Ｃ
標識物質投与後の代謝の様子を追跡することが可能で、
1Ｈや31Ｐとは異なる代謝情報を得ることができるため
である。
いは31Ｐを検出することによって、生体内の代謝情報を
得ることができるため、多種核のＮＭＲ（Nuclear Magn
eticResonance）の研究が数多くなされている。このう
ちで近年注目を集めているのが、13Ｃ−ＮＭＲである。
これは、13Ｃは天然存在比が１．１％と低いために13Ｃ
標識物質投与後の代謝の様子を追跡することが可能で、
1Ｈや31Ｐとは異なる代謝情報を得ることができるため
である。
【０００４】しかし、この13Ｃ−ＮＭＲには13Ｃの検出
感度が低いという問題があり、分析用のＮＭＲ装置にお
いて、デカップリングや分極移動といったＳ／Ｎ向上の
ための方法が開発されてきた。後者の分極移動法として
は、G.A.Morris等がJournalof the American Chemical
Society vol.101,p.760(1979)で発表したＩＮＥＰＴ（I
nsensitive Nuclei Enhanced by Polarozation Transfe
r）、D.M.Doddrell等が Journal of Magnetic Resonanc
e vol.48,p.323(1982) で発表したＤＥＰＴ（Distortio
nless Enhancement by Polarization Transfer ）があ
る。
感度が低いという問題があり、分析用のＮＭＲ装置にお
いて、デカップリングや分極移動といったＳ／Ｎ向上の
ための方法が開発されてきた。後者の分極移動法として
は、G.A.Morris等がJournalof the American Chemical
Society vol.101,p.760(1979)で発表したＩＮＥＰＴ（I
nsensitive Nuclei Enhanced by Polarozation Transfe
r）、D.M.Doddrell等が Journal of Magnetic Resonanc
e vol.48,p.323(1982) で発表したＤＥＰＴ（Distortio
nless Enhancement by Polarization Transfer ）があ
る。
【０００５】図１０にＩＮＥＰＴのパルスシーケンスを
示すように、３つの 1Ｈパルスと２つの13Ｃパルスを印
加することにより、13Ｃの感度を向上させて、Ｓ／Ｎを
向上させることが可能である。なお、 1Ｈパルスとは、
1Ｈだけを選択的に励起する極短時間の高周波磁場のこ
とと定義し、また、13Ｃパルスとは、13Ｃだけを選択的
に励起する極短時間の高周波磁場のことと定義する。ま
た、３つの 1Ｈパルス各々を、それら印加順序にしたが
って、第１の 1Ｈパルス、第２の 1Ｈパルス、第３の 1
Ｈパルスと称する。また、２つの13Ｃパルス各々を、そ
れら印加順序にしたがって、第１の13Ｃパルス、第２の
13Ｃパルスと称する。
示すように、３つの 1Ｈパルスと２つの13Ｃパルスを印
加することにより、13Ｃの感度を向上させて、Ｓ／Ｎを
向上させることが可能である。なお、 1Ｈパルスとは、
1Ｈだけを選択的に励起する極短時間の高周波磁場のこ
とと定義し、また、13Ｃパルスとは、13Ｃだけを選択的
に励起する極短時間の高周波磁場のことと定義する。ま
た、３つの 1Ｈパルス各々を、それら印加順序にしたが
って、第１の 1Ｈパルス、第２の 1Ｈパルス、第３の 1
Ｈパルスと称する。また、２つの13Ｃパルス各々を、そ
れら印加順序にしたがって、第１の13Ｃパルス、第２の
13Ｃパルスと称する。
【０００６】このＩＮＥＰＴのパルスシーケンスでは、
1Ｈの分極を受けたものではなく、２つの13Ｃパルスに
より13ＣからのＭＲ信号（13Ｃ由来信号という）も同時
に観測される。この13Ｃ由来信号を除去するために、位
相サイクルという方法が開発されている。位相サイクル
法とは、図１２に示したように、第３の 1Ｈパルスの位
相を＋ｙ、−ｙと交互に反転させるという方法である。
この第３の 1Ｈパルスの位相反転に応じて、分極移動に
よるＭＲ信号（分極移動信号）の位相も反転する。これ
に対し、13Ｃ由来信号の位相は反転しない。したがっ
て、位相サイクルを行って得られたＭＲ信号の差分をと
ることによって、分極移動信号だけを観測することがで
きる。同様の結果は、第１、第２の13Ｃパルスを位相サ
イクル法に適用することによっても得ることが可能であ
る。なお、この位相サイクル法は、図１１に示すＤＥＰ
Ｔにも適用可能である。
1Ｈの分極を受けたものではなく、２つの13Ｃパルスに
より13ＣからのＭＲ信号（13Ｃ由来信号という）も同時
に観測される。この13Ｃ由来信号を除去するために、位
相サイクルという方法が開発されている。位相サイクル
法とは、図１２に示したように、第３の 1Ｈパルスの位
相を＋ｙ、−ｙと交互に反転させるという方法である。
この第３の 1Ｈパルスの位相反転に応じて、分極移動に
よるＭＲ信号（分極移動信号）の位相も反転する。これ
に対し、13Ｃ由来信号の位相は反転しない。したがっ
て、位相サイクルを行って得られたＭＲ信号の差分をと
ることによって、分極移動信号だけを観測することがで
きる。同様の結果は、第１、第２の13Ｃパルスを位相サ
イクル法に適用することによっても得ることが可能であ
る。なお、この位相サイクル法は、図１１に示すＤＥＰ
Ｔにも適用可能である。
【０００７】分析用ＮＭＲ装置のようにプローブの高周
波磁場分布がほぼ均一な場合、このような位相サイクル
法は、分極移動信号だけを観測するのに有用である。し
かし、上記分極移動法を生体に適用してin vivo での観
察を行う際には、上記位相サイクル法では不十分であ
る。つまり、in vivo での観測の場合、プローブの高周
波磁場の不均一分布や生体由来の不均一分布のために、
観測されるＭＲ信号には、分極移動信号および13Ｃ由来
信号の以外に、他の信号成分が含まれてしまう。したが
って、Ｓ／Ｎの劣化が生ずるという問題があった。
波磁場分布がほぼ均一な場合、このような位相サイクル
法は、分極移動信号だけを観測するのに有用である。し
かし、上記分極移動法を生体に適用してin vivo での観
察を行う際には、上記位相サイクル法では不十分であ
る。つまり、in vivo での観測の場合、プローブの高周
波磁場の不均一分布や生体由来の不均一分布のために、
観測されるＭＲ信号には、分極移動信号および13Ｃ由来
信号の以外に、他の信号成分が含まれてしまう。したが
って、Ｓ／Ｎの劣化が生ずるという問題があった。
【０００８】
【発明が解決しようとする課題】本発明の目的は、高周
波磁場分布が不均一であっても、分極移動によるＭＲ信
号だけを観測することのできる磁場共鳴診断装置を提供
することである。
波磁場分布が不均一であっても、分極移動によるＭＲ信
号だけを観測することのできる磁場共鳴診断装置を提供
することである。
【０００９】
【課題を解決するための手段】本発明は、 1Ｈのスピン
を選択的に励起する高周波磁場としての少なくとも３つ
の 1Ｈパルスを順番に印加し、他核種のスピンを選択的
に励起する高周波磁場としての少なくとも２つの他核種
パルスを順番に印加するというパルスシーケンスを実行
することにより、上記 1Ｈから上記他核種への分極移動
を生起させ、上記他核種のスピンからＭＲ信号を観測
し、上記ＭＲ信号に基づいて上記他核種のスペクトルを
求める磁気共鳴診断装置において、上記ＭＲ信号は、上
記分極移動による第１の成分と、上記 1Ｈパルスと上記
他核種スピンのフリップ角の不完全性に起因する第２の
成分と、上記２つの他核種スピンに由来して上記他核種
のスピンから直接的に生じる第３の成分とからなり、上
記第１の成分を抽出し、上記第２の成分及び上記第３の
成分を除去するように、上記３つの 1Ｈパルスの中の少
なくとも１つの 1Ｈパルスの位相が上記パルスシーケン
スの繰り返しの中で反転され、上記２つの他核種パルス
の中の少なくとも１つの他核種パルスの位相が上記パル
スシーケンスの繰り返しの中で反転され、上記パルスシ
ーケンスの繰り返しにより観測される複数のＭＲ信号を
加減算し、加減算結果に基づいて上記他核種のスペクト
ルを求めることを特徴とする。
を選択的に励起する高周波磁場としての少なくとも３つ
の 1Ｈパルスを順番に印加し、他核種のスピンを選択的
に励起する高周波磁場としての少なくとも２つの他核種
パルスを順番に印加するというパルスシーケンスを実行
することにより、上記 1Ｈから上記他核種への分極移動
を生起させ、上記他核種のスピンからＭＲ信号を観測
し、上記ＭＲ信号に基づいて上記他核種のスペクトルを
求める磁気共鳴診断装置において、上記ＭＲ信号は、上
記分極移動による第１の成分と、上記 1Ｈパルスと上記
他核種スピンのフリップ角の不完全性に起因する第２の
成分と、上記２つの他核種スピンに由来して上記他核種
のスピンから直接的に生じる第３の成分とからなり、上
記第１の成分を抽出し、上記第２の成分及び上記第３の
成分を除去するように、上記３つの 1Ｈパルスの中の少
なくとも１つの 1Ｈパルスの位相が上記パルスシーケン
スの繰り返しの中で反転され、上記２つの他核種パルス
の中の少なくとも１つの他核種パルスの位相が上記パル
スシーケンスの繰り返しの中で反転され、上記パルスシ
ーケンスの繰り返しにより観測される複数のＭＲ信号を
加減算し、加減算結果に基づいて上記他核種のスペクト
ルを求めることを特徴とする。
【００１０】
【発明の実施の形態】以下、本発明の実施の形態を図面
に基づいて説明する。なお、濃厚スピンと希釈スピンの
例として、 1Ｈと他の核種とが用いられる。他の核種と
しては、ここでは、13Ｃとして説明するが、勿論、
15Ｎ、その他であってもよい。
に基づいて説明する。なお、濃厚スピンと希釈スピンの
例として、 1Ｈと他の核種とが用いられる。他の核種と
しては、ここでは、13Ｃとして説明するが、勿論、
15Ｎ、その他であってもよい。
【００１１】図１は、本発明の一実施の形態に関わる磁
気共鳴診断装置の構成を示すブロック図である。同図に
おいて、静磁場磁石１とその内側に設けられた勾配コイ
ル２及びシムコイル３により、図示しない被検体に一様
な静磁場と、互いに直交するｘ，ｙ，ｚ３方向に線形傾
斜磁場分布を持つ勾配磁場が印加される。勾配コイル２
は、勾配コイル電源５により駆動され、ｘ，ｙ，ｚ各方
向に独立して勾配磁場を発生する。シムコイル３はシム
コイル電源６により駆動され、磁場均一性を向上させる
ための磁場を発生する。勾配コイル２の内側に設けられ
たプローブ４は、送信部７，８から高周波信号が供給さ
れることによって被検体に高周波磁場を印加し、被検体
からの磁場共鳴信号（ＭＲ信号）を受信する。プローブ
４は送受両用でも、送受別々に設けても良い。プローブ
４で受信されたＭＲ信号は受信部９で検波された後、デ
ータ収集部１１に転送され、ここでＡ／Ｄ変換されてか
ら計算器システム１２に送られ、データ処理がなされ
る。送信部７，８、受信部９およびプローブ４は 1Ｈと
13Ｃとの両方の共鳴周波数で送受信することが可能とな
っている。
気共鳴診断装置の構成を示すブロック図である。同図に
おいて、静磁場磁石１とその内側に設けられた勾配コイ
ル２及びシムコイル３により、図示しない被検体に一様
な静磁場と、互いに直交するｘ，ｙ，ｚ３方向に線形傾
斜磁場分布を持つ勾配磁場が印加される。勾配コイル２
は、勾配コイル電源５により駆動され、ｘ，ｙ，ｚ各方
向に独立して勾配磁場を発生する。シムコイル３はシム
コイル電源６により駆動され、磁場均一性を向上させる
ための磁場を発生する。勾配コイル２の内側に設けられ
たプローブ４は、送信部７，８から高周波信号が供給さ
れることによって被検体に高周波磁場を印加し、被検体
からの磁場共鳴信号（ＭＲ信号）を受信する。プローブ
４は送受両用でも、送受別々に設けても良い。プローブ
４で受信されたＭＲ信号は受信部９で検波された後、デ
ータ収集部１１に転送され、ここでＡ／Ｄ変換されてか
ら計算器システム１２に送られ、データ処理がなされ
る。送信部７，８、受信部９およびプローブ４は 1Ｈと
13Ｃとの両方の共鳴周波数で送受信することが可能とな
っている。
【００１２】以上の勾配コイル電源５、シムコイル電源
６、受信部９およびデータ収集部１１は、全て、シーケ
ンス制御部１０によって制御され、またシーケンス制御
部１２０計算器システム１２によって制御される。計算
器システム１２はコンソール１３からの指令により制御
される。データ収集部１１から計算器システム１２に入
力されたＭＲ信号は、適当に加減算され、フーリエ変換
等が行われ、それに基づいて13Ｃのスペクトルが再構成
される。このスペクトルは画像ディスプレイ１４に送ら
れ表示される。
６、受信部９およびデータ収集部１１は、全て、シーケ
ンス制御部１０によって制御され、またシーケンス制御
部１２０計算器システム１２によって制御される。計算
器システム１２はコンソール１３からの指令により制御
される。データ収集部１１から計算器システム１２に入
力されたＭＲ信号は、適当に加減算され、フーリエ変換
等が行われ、それに基づいて13Ｃのスペクトルが再構成
される。このスペクトルは画像ディスプレイ１４に送ら
れ表示される。
【００１３】図２は不完全なフリップ角のＩＮＥＰＴの
パルスシーケンスを示す図である。このパルスシーケン
スは、本実施の形態により、in vivo での観測におい
て、分極移動のみによる磁化成分（分極移動成分）だけ
を観測（検出）できるような有効的な位相サイクル法に
改良される。なお、以下の説明において、 1Ｈパルスと
は、 1Ｈだけを選択的に極短時間だけ励起するパルス状
の高周波磁場のことと定義し、また、13Ｃパルスとは、
13Ｃだけを選択的に極短時間だけ励起するパルス状の高
周波磁場のことと定義する。また、３つの 1Ｈパルス各
々を、それら印加順序にしたがって、第１の 1Ｈパル
ス、第２の 1Ｈパルス、第３の 1Ｈパルスと称する。ま
た、２つの13Ｃパルス各々を、それら印加順序にしたが
って、第１の13Ｃパルス、第２の13Ｃパルスと称する。
パルスシーケンスを示す図である。このパルスシーケン
スは、本実施の形態により、in vivo での観測におい
て、分極移動のみによる磁化成分（分極移動成分）だけ
を観測（検出）できるような有効的な位相サイクル法に
改良される。なお、以下の説明において、 1Ｈパルスと
は、 1Ｈだけを選択的に極短時間だけ励起するパルス状
の高周波磁場のことと定義し、また、13Ｃパルスとは、
13Ｃだけを選択的に極短時間だけ励起するパルス状の高
周波磁場のことと定義する。また、３つの 1Ｈパルス各
々を、それら印加順序にしたがって、第１の 1Ｈパル
ス、第２の 1Ｈパルス、第３の 1Ｈパルスと称する。ま
た、２つの13Ｃパルス各々を、それら印加順序にしたが
って、第１の13Ｃパルス、第２の13Ｃパルスと称する。
【００１４】第１〜第３の 1Ｈパルスのフリップ角はそ
れぞれ計算上では、90°、 180°、90°に設定され、ま
た第１，第２の13Ｃパルスのフリップ角はそれぞれ計算
上では、 180°、90°に設定されるものであるが、in v
ivo での高周波磁場の不均一性に起因して、不完全なる
ものとして実際的には作用する。第１〜第３の 1Ｈパル
ス各々の不完全なるフリップ角を、ｂ１，ｂ２，ｂ３と
表し、また第１，第２の13Ｃパルス各々の不完全なるフ
リップ角を、ｂ４，ｂ５と表するものとする。
れぞれ計算上では、90°、 180°、90°に設定され、ま
た第１，第２の13Ｃパルスのフリップ角はそれぞれ計算
上では、 180°、90°に設定されるものであるが、in v
ivo での高周波磁場の不均一性に起因して、不完全なる
ものとして実際的には作用する。第１〜第３の 1Ｈパル
ス各々の不完全なるフリップ角を、ｂ１，ｂ２，ｂ３と
表し、また第１，第２の13Ｃパルス各々の不完全なるフ
リップ角を、ｂ４，ｂ５と表するものとする。
【００１５】化学シフトによるスピンの展開を無視する
と、ＩＮＥＰＴパルスシーケンスによって収集されるＭ
Ｒ信号Ｅは、以下の（１）式に示されるように、Ａ〜Ｇ
の７つの成分に展開できる。なお、 1ＨスピンをＩ、13
ＣスピンをＳとして示し、さらに各スピンの状態をＩ0
、Ｉ+ 、Ｉ- 、Ｓ0 、Ｓ+ 、Ｓ- で示す。
と、ＩＮＥＰＴパルスシーケンスによって収集されるＭ
Ｒ信号Ｅは、以下の（１）式に示されるように、Ａ〜Ｇ
の７つの成分に展開できる。なお、 1ＨスピンをＩ、13
ＣスピンをＳとして示し、さらに各スピンの状態をＩ0
、Ｉ+ 、Ｉ- 、Ｓ0 、Ｓ+ 、Ｓ- で示す。
【００１６】 Ｅ＝Ａ＋Ｂ＋Ｃ＋Ｄ＋Ｅ＋Ｆ＋Ｇ …（１） ただし、 Ａ＝ｉ／２1/2 （Ｉ0 Ｓ+ ＋Ｉ0 Ｓ-)COS(b2)sin(b1)si
n(b3)sin(b5) Ｂ＝ｉ／２1/2 （Ｉ0 Ｓ+ ＋Ｉ0 Ｓ+)COS(b4)sin(b1)si
n(b3)sin(b5) Ｃ＝ｉ( Ｉ0 Ｓ+ ＋Ｉ0 Ｓ-)COS(b5)sin(b1)sin(b3)sin
(b4) Ｄ＝ｉ( Ｉ0 Ｓ+ ＋Ｉ0 Ｓ-)COS(b1)sin(b2)sin(b3)sin
(b5) Ｅ＝( −Ｉ0 Ｓ+ ＋Ｉ0 Ｓ-)COS(b3)sin(b4) Ｆ＝ｉ／２（−Ｓ+ −Ｓ- ）cos(b5)sin(b4) Ｇ＝ｉ／２1/2 （−Ｓ+ −Ｓ- ）cos(b4)sin(b5) なお、ＡとＢが、観測したい分極移動成分である。Ｃと
Ｄが、高周波磁場不均一によるフリップ角の不完全性に
起因する成分（フリップ角不完全成分）である。Ｅ〜Ｇ
が、分極移動によらず第１，第２の13Ｃパルスにより13
Ｃから本来的に発生する成分（13Ｃ由来成分）である。
フリップ角不完全成分と、13Ｃ由来成分とが、本発明に
よる位相サイクル法によって除去されるべき成分であ
る。
n(b3)sin(b5) Ｂ＝ｉ／２1/2 （Ｉ0 Ｓ+ ＋Ｉ0 Ｓ+)COS(b4)sin(b1)si
n(b3)sin(b5) Ｃ＝ｉ( Ｉ0 Ｓ+ ＋Ｉ0 Ｓ-)COS(b5)sin(b1)sin(b3)sin
(b4) Ｄ＝ｉ( Ｉ0 Ｓ+ ＋Ｉ0 Ｓ-)COS(b1)sin(b2)sin(b3)sin
(b5) Ｅ＝( −Ｉ0 Ｓ+ ＋Ｉ0 Ｓ-)COS(b3)sin(b4) Ｆ＝ｉ／２（−Ｓ+ −Ｓ- ）cos(b5)sin(b4) Ｇ＝ｉ／２1/2 （−Ｓ+ −Ｓ- ）cos(b4)sin(b5) なお、ＡとＢが、観測したい分極移動成分である。Ｃと
Ｄが、高周波磁場不均一によるフリップ角の不完全性に
起因する成分（フリップ角不完全成分）である。Ｅ〜Ｇ
が、分極移動によらず第１，第２の13Ｃパルスにより13
Ｃから本来的に発生する成分（13Ｃ由来成分）である。
フリップ角不完全成分と、13Ｃ由来成分とが、本発明に
よる位相サイクル法によって除去されるべき成分であ
る。
【００１７】本発明は、Ｃ〜Ｇの成分を除去し、ＡとＢ
の分極移動成分だけを観測する、具体的には、位相サイ
クルをかけながら図２のパルスシーケンスを繰り返し実
行し、観測された複数のＭＲ信号を加減算することによ
りＡとＢの分極移動成分だけを検出（抽出）することを
可能とする。
の分極移動成分だけを観測する、具体的には、位相サイ
クルをかけながら図２のパルスシーケンスを繰り返し実
行し、観測された複数のＭＲ信号を加減算することによ
りＡとＢの分極移動成分だけを検出（抽出）することを
可能とする。
【００１８】ＩＮＰＥＴシーケンスでは、第２の 1Ｈパ
ルスによって化学シフトによる展開を再結像することに
より、化学シフトの影響の無いスペクトルを得ることが
可能となる。図１２に示すように、全てのパルスを各々
の軸の＋位相でかける１回目のパルスシーケンス（図１
２（ａ））により収集されるＭＲ信号と、第３の 1Ｈパ
ルスの位相だけを反転してかける２回目のパルスシーケ
ンス（図１２（ｂ））により収集されるＭＲ信号との差
分をとる従来の位相サイクル法によると、13Ｃ由来成分
Ｅ〜Ｇを除去することができる。しかし、フリップ各不
完全性成分Ｃ，Ｄを除去することはできない。この原理
を以下に説明する。
ルスによって化学シフトによる展開を再結像することに
より、化学シフトの影響の無いスペクトルを得ることが
可能となる。図１２に示すように、全てのパルスを各々
の軸の＋位相でかける１回目のパルスシーケンス（図１
２（ａ））により収集されるＭＲ信号と、第３の 1Ｈパ
ルスの位相だけを反転してかける２回目のパルスシーケ
ンス（図１２（ｂ））により収集されるＭＲ信号との差
分をとる従来の位相サイクル法によると、13Ｃ由来成分
Ｅ〜Ｇを除去することができる。しかし、フリップ各不
完全性成分Ｃ，Ｄを除去することはできない。この原理
を以下に説明する。
【００１９】ここで重要となるのが、上記Ａ〜Ｇの各々
の中で、パルス位相の反転によってＭＲ信号の極性の反
転に寄与するのは、sin 項である。図３に、Ａ〜Ｇの各
々の成分で、位相反転によりＭＲ信号の極性を反転させ
るパルス、つまりフリップ角がsin 項として現象するパ
ルスを印○で示している。ここで、第３の 1Ｈパルスの
位相を反転する従来の位相サイクル法を考えて見ると、
１回目のパルスシーケンスにより、Ａ〜Ｇの全ての成分
が＋極性で収集される。また、第３の 1Ｈパルスの位相
が１回目のパルスシーケンスに対して反転される２回目
のパルスシーケンスにより、Ａ〜Ｄの各成分が＋極性で
収集され、Ｅ〜Ｇの各成分は極性反転されて−極性とし
て収集される。つまり、１回目、２回目のパルスシーケ
ンスで収集されるＭＲ信号Ｅ1 ，Ｅ2 はそれぞれ次の式
（２）で与えられる。
の中で、パルス位相の反転によってＭＲ信号の極性の反
転に寄与するのは、sin 項である。図３に、Ａ〜Ｇの各
々の成分で、位相反転によりＭＲ信号の極性を反転させ
るパルス、つまりフリップ角がsin 項として現象するパ
ルスを印○で示している。ここで、第３の 1Ｈパルスの
位相を反転する従来の位相サイクル法を考えて見ると、
１回目のパルスシーケンスにより、Ａ〜Ｇの全ての成分
が＋極性で収集される。また、第３の 1Ｈパルスの位相
が１回目のパルスシーケンスに対して反転される２回目
のパルスシーケンスにより、Ａ〜Ｄの各成分が＋極性で
収集され、Ｅ〜Ｇの各成分は極性反転されて−極性とし
て収集される。つまり、１回目、２回目のパルスシーケ
ンスで収集されるＭＲ信号Ｅ1 ，Ｅ2 はそれぞれ次の式
（２）で与えられる。
【００２０】Ｅ1 ＝＋Ａ＋Ｂ＋Ｃ＋Ｄ＋Ｅ＋Ｆ＋Ｇ Ｅ2 ＝−Ａ−Ｂ−Ｃ−Ｄ＋Ｅ＋Ｆ＋Ｇ …（２） 両信号間の差分は、（３）式で与えられる。
【００２１】 Ｅ1 −Ｅ2 ＝２・Ａ＋２・Ｂ＋２・Ｃ＋２・Ｄ…（３） したがって、Ｅ〜Ｇの各成分、つまり13Ｃ由来成分が除
去されることが理解されるであろう。また、ＣとＤのフ
リップ角不完全性成分は除去できないことも理解されよ
う。
去されることが理解されるであろう。また、ＣとＤのフ
リップ角不完全性成分は除去できないことも理解されよ
う。
【００２２】次に、本実施の形態の位相サイクル法を説
明する。フリップ角不完全性成分及び13Ｃ由来成分を除
去して、分極移動成分だけを抽出するためには、以下の
説明で理解されるように、第１〜第３の 1Ｈパルスの中
から少なくとも１つのパルスと、第１と第２の13Ｃパル
スの中から少なくとも一方のパルスとの最低２つのパル
スを、位相サイクルの対象として選定する必要があり、
且つパルスシーケンスを少なくとも４回繰り返し実行す
る必要がある。フリップ角不完全性成分及び13Ｃ由来成
分を除去して、分極移動成分だけを抽出するための位相
サイクルの対象とされるパルスの組み合わせ及びパルス
シーケンスの繰り返し回数については、複数あるが、こ
こでは２つのケースを代表例として説明する。 （第１のケース）第１のケースでは、位相反転（位相サ
イクル）の対象とするパルスとしては、第１の 1Ｈパル
ス（フィリプ角ｂ1 ）と、第１の13Ｃパルス（フィリプ
角ｂ4 ）を例に説明する。図２のようなパルスシーケン
スが、４回繰り返して実行される。図４（ａ）〜（ｄ）
に、第１回目〜第４回目の各パルスシーケンスを示して
いる。ただし、これらパルスシーケンスの順番は順不同
である。なお、受信系９の位相をｒで示す。＋ｒとは受
信系９で受信されたＭＲ信号はそのまま＋位相として出
力されることを意味し、これは後述の計算器システム１
２での信号処理における加算処理に置換できる。−ｒと
は受信系９で受信されたＭＲ信号は−位相に反転されて
出力されることを意味し、これは後述の計算器システム
１２での信号処理における減算処理に置換できる。
明する。フリップ角不完全性成分及び13Ｃ由来成分を除
去して、分極移動成分だけを抽出するためには、以下の
説明で理解されるように、第１〜第３の 1Ｈパルスの中
から少なくとも１つのパルスと、第１と第２の13Ｃパル
スの中から少なくとも一方のパルスとの最低２つのパル
スを、位相サイクルの対象として選定する必要があり、
且つパルスシーケンスを少なくとも４回繰り返し実行す
る必要がある。フリップ角不完全性成分及び13Ｃ由来成
分を除去して、分極移動成分だけを抽出するための位相
サイクルの対象とされるパルスの組み合わせ及びパルス
シーケンスの繰り返し回数については、複数あるが、こ
こでは２つのケースを代表例として説明する。 （第１のケース）第１のケースでは、位相反転（位相サ
イクル）の対象とするパルスとしては、第１の 1Ｈパル
ス（フィリプ角ｂ1 ）と、第１の13Ｃパルス（フィリプ
角ｂ4 ）を例に説明する。図２のようなパルスシーケン
スが、４回繰り返して実行される。図４（ａ）〜（ｄ）
に、第１回目〜第４回目の各パルスシーケンスを示して
いる。ただし、これらパルスシーケンスの順番は順不同
である。なお、受信系９の位相をｒで示す。＋ｒとは受
信系９で受信されたＭＲ信号はそのまま＋位相として出
力されることを意味し、これは後述の計算器システム１
２での信号処理における加算処理に置換できる。−ｒと
は受信系９で受信されたＭＲ信号は−位相に反転されて
出力されることを意味し、これは後述の計算器システム
１２での信号処理における減算処理に置換できる。
【００２３】第１回目のパルスシーケンスでは、全ての
パルスは、＋位相（＋Ｘ又は＋Ｙ）でかけられ、受信系
９は＋の位相に設定される。したがって、この第１回目
のパルスシーケンスで収集されるＭＲ信号Ｅ1 は、
（４）式で与えられる。 Ｅ1 ＝＋（＋Ａ＋Ｂ＋Ｃ＋Ｄ＋Ｅ＋Ｆ＋Ｇ）…（４） 次に、第２回目のパルスシーケンスでは、第１の 1Ｈパ
ルスは−位相（−Ｘ）に反転して印加される。他のパル
スの位相は、第１回目と同じである。受信系９は−の位
相に設定される。したがって、この第２回目のパルスシ
ーケンスで収集されるＭＲ信号Ｅ1 は、（５）式で与え
られる。 Ｅ2 ＝−（−Ａ−Ｂ−Ｃ＋Ｄ＋Ｅ＋Ｆ＋Ｇ）…（５） そして、第３回目のパルスシーケンスでは、第１の13Ｃ
パルスは−位相（−Ｘ）に反転してかけられる。他のパ
ルスの位相は、第１回目と同じである。受信系９は＋の
位相に設定される。したがって、この第３回目のパルス
シーケンスで収集されるＭＲ信号Ｅ3 は、（６）式で与
えられる。 Ｅ3 ＝＋（＋Ａ＋Ｂ−Ｃ＋Ｄ−Ｅ−Ｆ＋Ｇ）…（６） 最後に、第４回目のパルスシーケンスでは、第１の 1Ｈ
パルスは−位相（−Ｘ）に反転してかけられ、また第１
の13Ｃパルスも−位相（−Ｘ）に反転してかけられる。
他のパルスの位相は、第１回目と同じである。受信系９
は−の位相に設定される。したがって、この第４回目の
パルスシーケンスで収集されるＭＲ信号Ｅ4 は、（７）
式で与えられる。 Ｅ4 ＝−（−Ａ−Ｂ＋Ｃ＋Ｄ−Ｅ−Ｆ＋Ｇ）…（７） Ｅ1 〜Ｅ4 のＭＲ信号は、計算器システム１２で加算さ
れる。この加算により得られるＭＲ信号Ｅとしては、
（８）式で与えられる。
パルスは、＋位相（＋Ｘ又は＋Ｙ）でかけられ、受信系
９は＋の位相に設定される。したがって、この第１回目
のパルスシーケンスで収集されるＭＲ信号Ｅ1 は、
（４）式で与えられる。 Ｅ1 ＝＋（＋Ａ＋Ｂ＋Ｃ＋Ｄ＋Ｅ＋Ｆ＋Ｇ）…（４） 次に、第２回目のパルスシーケンスでは、第１の 1Ｈパ
ルスは−位相（−Ｘ）に反転して印加される。他のパル
スの位相は、第１回目と同じである。受信系９は−の位
相に設定される。したがって、この第２回目のパルスシ
ーケンスで収集されるＭＲ信号Ｅ1 は、（５）式で与え
られる。 Ｅ2 ＝−（−Ａ−Ｂ−Ｃ＋Ｄ＋Ｅ＋Ｆ＋Ｇ）…（５） そして、第３回目のパルスシーケンスでは、第１の13Ｃ
パルスは−位相（−Ｘ）に反転してかけられる。他のパ
ルスの位相は、第１回目と同じである。受信系９は＋の
位相に設定される。したがって、この第３回目のパルス
シーケンスで収集されるＭＲ信号Ｅ3 は、（６）式で与
えられる。 Ｅ3 ＝＋（＋Ａ＋Ｂ−Ｃ＋Ｄ−Ｅ−Ｆ＋Ｇ）…（６） 最後に、第４回目のパルスシーケンスでは、第１の 1Ｈ
パルスは−位相（−Ｘ）に反転してかけられ、また第１
の13Ｃパルスも−位相（−Ｘ）に反転してかけられる。
他のパルスの位相は、第１回目と同じである。受信系９
は−の位相に設定される。したがって、この第４回目の
パルスシーケンスで収集されるＭＲ信号Ｅ4 は、（７）
式で与えられる。 Ｅ4 ＝−（−Ａ−Ｂ＋Ｃ＋Ｄ−Ｅ−Ｆ＋Ｇ）…（７） Ｅ1 〜Ｅ4 のＭＲ信号は、計算器システム１２で加算さ
れる。この加算により得られるＭＲ信号Ｅとしては、
（８）式で与えられる。
【００２４】 Ｅ＝４・Ａ＋４・Ｂ …（８） このように、分極移動成分Ａ，Ｂだけを抽出することが
できる。 （第２のケース）第２のケースでは、位相反転（位相サ
イクル）の対象とするパルスとしては、第１の 1Ｈパル
ス（フィリプ角ｂ1 ）と、第２の13Ｃパルス（フィリプ
角ｂ5 ）を例に説明する。図２のようなパルスシーケン
スが、４回繰り返して実行される。図５（ａ）〜（ｄ）
に、第１回目〜第４回目の各パルスシーケンスを示して
いる。ただし、これらパルスシーケンスの順番は順不同
である。
できる。 （第２のケース）第２のケースでは、位相反転（位相サ
イクル）の対象とするパルスとしては、第１の 1Ｈパル
ス（フィリプ角ｂ1 ）と、第２の13Ｃパルス（フィリプ
角ｂ5 ）を例に説明する。図２のようなパルスシーケン
スが、４回繰り返して実行される。図５（ａ）〜（ｄ）
に、第１回目〜第４回目の各パルスシーケンスを示して
いる。ただし、これらパルスシーケンスの順番は順不同
である。
【００２５】第１回目のパルスシーケンスでは、全ての
パルスは、＋位相（＋Ｘ又は＋Ｙ）でかけられ、受信系
９は＋の位相に設定される。したがって、この第１回目
のパルスシーケンスで収集されるＭＲ信号Ｅ1 は、
（９）式で与えられる。 Ｅ1 ＝＋（＋Ａ＋Ｂ＋Ｃ＋Ｄ＋Ｅ＋Ｆ＋Ｇ）…（９） 次に、第２回目のパルスシーケンスでは、第２の13Ｃパ
ルスは−位相（−Ｘ）に反転して印加される。他のパル
スの位相は、第１回目と同じである。受信系９は−の位
相に設定される。したがって、この第２回目のパルスシ
ーケンスで収集されるＭＲ信号Ｅ1 は、（１０）式で与
えられる。 Ｅ2 ＝−（−Ａ−Ｂ＋Ｃ−Ｄ＋Ｅ＋Ｆ−Ｇ）…（１０） そして、第３回目のパルスシーケンスでは、第１の13Ｃ
パルスは−位相（−Ｘ）に反転してかけられる。他のパ
ルスの位相は、第１回目と同じである。受信系９は−の
位相に設定される。したがって、この第３回目のパルス
シーケンスで収集されるＭＲ信号Ｅ3 は、（１１）式で
与えられる。 Ｅ3 ＝−（−Ａ−Ｂ−Ｃ＋Ｄ＋Ｅ＋Ｆ＋Ｇ）…（１１） 最後に、第４回目のパルスシーケンスでは、第１の 1Ｈ
パルスは−位相（−Ｘ）に反転してかけられ、また第１
の13Ｃパルスも−位相（−Ｘ）に反転してかけられる。
他のパルスの位相は、第１回目と同じである。受信系９
は＋の位相に設定される。したがって、この第４回目の
パルスシーケンスで収集されるＭＲ信号Ｅ4 は、（１
２）式で与えられる。 Ｅ4 ＝＋（＋Ａ＋Ｂ−Ｃ−Ｄ＋Ｅ＋Ｆ−Ｇ）…（１２） Ｅ1 〜Ｅ4 のＭＲ信号は、計算器システム１２で加算さ
れる。この加算により得られるＭＲ信号Ｅとしては、
（１３）式で与えられる。
パルスは、＋位相（＋Ｘ又は＋Ｙ）でかけられ、受信系
９は＋の位相に設定される。したがって、この第１回目
のパルスシーケンスで収集されるＭＲ信号Ｅ1 は、
（９）式で与えられる。 Ｅ1 ＝＋（＋Ａ＋Ｂ＋Ｃ＋Ｄ＋Ｅ＋Ｆ＋Ｇ）…（９） 次に、第２回目のパルスシーケンスでは、第２の13Ｃパ
ルスは−位相（−Ｘ）に反転して印加される。他のパル
スの位相は、第１回目と同じである。受信系９は−の位
相に設定される。したがって、この第２回目のパルスシ
ーケンスで収集されるＭＲ信号Ｅ1 は、（１０）式で与
えられる。 Ｅ2 ＝−（−Ａ−Ｂ＋Ｃ−Ｄ＋Ｅ＋Ｆ−Ｇ）…（１０） そして、第３回目のパルスシーケンスでは、第１の13Ｃ
パルスは−位相（−Ｘ）に反転してかけられる。他のパ
ルスの位相は、第１回目と同じである。受信系９は−の
位相に設定される。したがって、この第３回目のパルス
シーケンスで収集されるＭＲ信号Ｅ3 は、（１１）式で
与えられる。 Ｅ3 ＝−（−Ａ−Ｂ−Ｃ＋Ｄ＋Ｅ＋Ｆ＋Ｇ）…（１１） 最後に、第４回目のパルスシーケンスでは、第１の 1Ｈ
パルスは−位相（−Ｘ）に反転してかけられ、また第１
の13Ｃパルスも−位相（−Ｘ）に反転してかけられる。
他のパルスの位相は、第１回目と同じである。受信系９
は＋の位相に設定される。したがって、この第４回目の
パルスシーケンスで収集されるＭＲ信号Ｅ4 は、（１
２）式で与えられる。 Ｅ4 ＝＋（＋Ａ＋Ｂ−Ｃ−Ｄ＋Ｅ＋Ｆ−Ｇ）…（１２） Ｅ1 〜Ｅ4 のＭＲ信号は、計算器システム１２で加算さ
れる。この加算により得られるＭＲ信号Ｅとしては、
（１３）式で与えられる。
【００２６】 Ｅ＝４・Ａ＋４・Ｂ …（１３） このように、分極移動成分Ａ，Ｂだけを抽出することが
できる。以上のように上述した位相サイクルによりＭＲ
信号を観測し、ＭＲ信号を加算することにより分極移動
成分Ａ，Ｂだけを抽出することができる。なお、位相サ
イクルの対象とされるパルス及びパルスシーケンスの繰
り返し回数は、上述に限定されることなく、フリップ角
不完全性成分及び13Ｃ由来成分を除去して、分極移動成
分だけを抽出できる限りにおいて、任意に変更可能であ
る。
できる。以上のように上述した位相サイクルによりＭＲ
信号を観測し、ＭＲ信号を加算することにより分極移動
成分Ａ，Ｂだけを抽出することができる。なお、位相サ
イクルの対象とされるパルス及びパルスシーケンスの繰
り返し回数は、上述に限定されることなく、フリップ角
不完全性成分及び13Ｃ由来成分を除去して、分極移動成
分だけを抽出できる限りにおいて、任意に変更可能であ
る。
【００２７】なお、この位相サイクルは、いわゆる変形
ＩＮＥＰＴパルスシーケンスにも適用可能である。図６
は、変形ＩＮＥＰＴパルスシーケンスを示す図である。
変形ＩＮＥＰＴパルスシーケンスは、第１の13Ｃパルス
と、第２の13Ｃパルスとの時間間隔が１／４・Ｊ（Ｊは
結合時定数）であれば、第２の 1Ｈパルスと第１の13Ｃ
パルスとを同時に印加する必要はないとされるものであ
る。
ＩＮＥＰＴパルスシーケンスにも適用可能である。図６
は、変形ＩＮＥＰＴパルスシーケンスを示す図である。
変形ＩＮＥＰＴパルスシーケンスは、第１の13Ｃパルス
と、第２の13Ｃパルスとの時間間隔が１／４・Ｊ（Ｊは
結合時定数）であれば、第２の 1Ｈパルスと第１の13Ｃ
パルスとを同時に印加する必要はないとされるものであ
る。
【００２８】図７に、図６の変形ＩＮＥＰＴを局所化に
応用したパルスシーケンスを示す。このパルスシーケン
スにおいても上記位相サイクルは適用可能である。本発
明の位相サイクルの原理は、デカップリングパルスを加
えたＩＮＥＰＴにも適用できる。図８にデカップリング
パルスを加えたＩＮＥＰＴのパルスシーケンスを示す。
このパルスシーケンスは、ＣＨ2 系用のシーケンスを示
す。このパルスシーケンスでは、高周波磁場として、第
３の13Ｃパルスが図２に追加されている。このデカップ
リングパルスを加えたＩＮＥＰＴで、フリップ角不完全
性成分及び13Ｃ由来成分を除去して、分極移動成分だけ
を抽出できるような位相サイクルを適用するには、位相
サイクルの対象パルスとして少なくとも３つのパルスを
選定し、且つパルスシーケンスを少なくとも８回繰り返
す必要がある。 （第１のケース）第１のケースとしては、第１の 1Ｈパ
ルス、第１の13Ｃパルス、第３の13Ｃパルスが位相サイ
クルの対象パルスとして選定される。以下に、第１回目
から第８回目までの各パルスシーケンスでの対象パルス
の位相を示す。ただし、対象パルス以外のパルスは、全
パルスシーケンスで統一的に、＋に印加される。
応用したパルスシーケンスを示す。このパルスシーケン
スにおいても上記位相サイクルは適用可能である。本発
明の位相サイクルの原理は、デカップリングパルスを加
えたＩＮＥＰＴにも適用できる。図８にデカップリング
パルスを加えたＩＮＥＰＴのパルスシーケンスを示す。
このパルスシーケンスは、ＣＨ2 系用のシーケンスを示
す。このパルスシーケンスでは、高周波磁場として、第
３の13Ｃパルスが図２に追加されている。このデカップ
リングパルスを加えたＩＮＥＰＴで、フリップ角不完全
性成分及び13Ｃ由来成分を除去して、分極移動成分だけ
を抽出できるような位相サイクルを適用するには、位相
サイクルの対象パルスとして少なくとも３つのパルスを
選定し、且つパルスシーケンスを少なくとも８回繰り返
す必要がある。 （第１のケース）第１のケースとしては、第１の 1Ｈパ
ルス、第１の13Ｃパルス、第３の13Ｃパルスが位相サイ
クルの対象パルスとして選定される。以下に、第１回目
から第８回目までの各パルスシーケンスでの対象パルス
の位相を示す。ただし、対象パルス以外のパルスは、全
パルスシーケンスで統一的に、＋に印加される。
【００２９】 １回目；（＋ｂ６，＋ｂ４，＋ｂ１，＋ｒ） ２回目；（＋ｂ６，＋ｂ４，＋ｂ１，−ｒ） ３回目；（＋ｂ６，−ｂ４，＋ｂ１，＋ｒ） ４回目；（＋ｂ６，−ｂ４，−ｂ１，−ｒ） ５回目；（−ｂ６，＋ｂ４，＋ｂ１，−ｒ） ６回目；（−ｂ６，＋ｂ４，−ｂ１，−ｒ） ７回目；（−ｂ６，−ｂ４，＋ｂ１，＋ｒ） ８回目；（−ｂ６，−ｂ４，−ｂ１，−ｒ） （第２のケース）第２のケースとしては、第１の 1Ｈパ
ルス、第２の13Ｃパルス、第３の13Ｃパルスが位相サイ
クルの対象パルスとして選定される。以下に、第１回目
から第８回目までの各パルスシーケンスでの対象パルス
の位相を示す。ただし、対象パルス以外のパルスは、全
パルスシーケンスで統一的に、＋に印加される。
ルス、第２の13Ｃパルス、第３の13Ｃパルスが位相サイ
クルの対象パルスとして選定される。以下に、第１回目
から第８回目までの各パルスシーケンスでの対象パルス
の位相を示す。ただし、対象パルス以外のパルスは、全
パルスシーケンスで統一的に、＋に印加される。
【００３０】 １回目；（＋ｂ６，＋ｂ５，＋ｂ１，＋ｒ） ２回目；（＋ｂ６，＋ｂ５，−ｂ１，−ｒ） ３回目；（＋ｂ６，−ｂ５，＋ｂ１，−ｒ） ４回目；（＋ｂ６，−ｂ５，−ｂ１，＋ｒ） ５回目；（−ｂ６，＋ｂ５，＋ｂ１，＋ｒ） ６回目；（−ｂ６，＋ｂ５，−ｂ１，−ｒ） ７回目；（−ｂ６，−ｂ５，＋ｂ１，−ｒ） ８回目；（−ｂ６，−ｂ４，−ｂ１，＋ｒ） このように、デカップリングパルスを加えたＩＮＥＰＴ
に対しては、上述の第１又は第２のケースで位相サイク
ルを行うことにより、分極移動成分だけを抽出できる。
勿論、分極移動成分だけを抽出できる限りにおいて、他
のケースであってもよい。なお、図９に改良された図８
のパルスシーケンスを示すが、この場合も、図８の場合
と同様に位相サイクルを実行することにより分極移動成
分だけを抽出できる。本発明は、上述した実施の形態に
限定されることなく種々変形して実施可能である。
に対しては、上述の第１又は第２のケースで位相サイク
ルを行うことにより、分極移動成分だけを抽出できる。
勿論、分極移動成分だけを抽出できる限りにおいて、他
のケースであってもよい。なお、図９に改良された図８
のパルスシーケンスを示すが、この場合も、図８の場合
と同様に位相サイクルを実行することにより分極移動成
分だけを抽出できる。本発明は、上述した実施の形態に
限定されることなく種々変形して実施可能である。
【００３１】
【発明の効果】本発明は、 1Ｈのスピンを選択的に励起
する高周波磁場としての少なくとも３つの 1Ｈパルスを
順番に印加し、他核種のスピンを選択的に励起する高周
波磁場としての少なくとも２つの他核種パルスを順番に
印加するというパルスシーケンスを実行することによ
り、上記 1Ｈから上記他核種への分極移動を生起させ、
上記他核種のスピンからＭＲ信号を観測し、上記ＭＲ信
号に基づいて上記他核種のスペクトルを求める磁気共鳴
診断装置において、上記ＭＲ信号は、上記分極移動によ
る第１の成分と、上記 1Ｈパルスと上記他核種スピンの
フリップ角の不完全性に起因する第２の成分と、上記２
つの他核種スピンに由来して上記他核種のスピンから直
接的に生じる第３の成分とからなり、上記第１の成分を
抽出し、上記第２の成分及び上記第３の成分を除去する
ように、上記３つの 1Ｈパルスの中の少なくとも１つの
1Ｈパルスの位相が上記パルスシーケンスの繰り返しの
中で反転され、上記２つの他核種パルスの中の少なくと
も１つの他核種パルスの位相が上記パルスシーケンスの
繰り返しの中で反転され、上記パルスシーケンスの繰り
返しにより観測される複数のＭＲ信号を加減算し、加減
算結果に基づいて上記他核種のスペクトルを求めること
を特徴とする。
する高周波磁場としての少なくとも３つの 1Ｈパルスを
順番に印加し、他核種のスピンを選択的に励起する高周
波磁場としての少なくとも２つの他核種パルスを順番に
印加するというパルスシーケンスを実行することによ
り、上記 1Ｈから上記他核種への分極移動を生起させ、
上記他核種のスピンからＭＲ信号を観測し、上記ＭＲ信
号に基づいて上記他核種のスペクトルを求める磁気共鳴
診断装置において、上記ＭＲ信号は、上記分極移動によ
る第１の成分と、上記 1Ｈパルスと上記他核種スピンの
フリップ角の不完全性に起因する第２の成分と、上記２
つの他核種スピンに由来して上記他核種のスピンから直
接的に生じる第３の成分とからなり、上記第１の成分を
抽出し、上記第２の成分及び上記第３の成分を除去する
ように、上記３つの 1Ｈパルスの中の少なくとも１つの
1Ｈパルスの位相が上記パルスシーケンスの繰り返しの
中で反転され、上記２つの他核種パルスの中の少なくと
も１つの他核種パルスの位相が上記パルスシーケンスの
繰り返しの中で反転され、上記パルスシーケンスの繰り
返しにより観測される複数のＭＲ信号を加減算し、加減
算結果に基づいて上記他核種のスペクトルを求めること
を特徴とする。
【図面の簡単な説明】
【図１】本発明に係る磁気共鳴診断装置の一実施の形態
の構成図。
の構成図。
【図２】フリップ角が不完全なＩＮＥＰＴのパルスシー
ケンスを示す図。
ケンスを示す図。
【図３】図２のパルスシーケンスの中で sin項として現
象するパルスを示す図。
象するパルスを示す図。
【図４】本発明の位相サイクルを適用した第１回目から
第４回目までのパルスシーケンスを示す図。
第４回目までのパルスシーケンスを示す図。
【図５】本発明の位相サイクルを適用した第１回目から
第４回目までの他のパルスシーケンスを示す図。
第４回目までの他のパルスシーケンスを示す図。
【図６】本発明の位相サイクルを適用可能な変形ＩＮＥ
ＰＴのパルスシーケンスを示す図。
ＰＴのパルスシーケンスを示す図。
【図７】図６のパルスシーケンスを局所励起化に応用し
たパルスシーケンスを示す図。
たパルスシーケンスを示す図。
【図８】本発明の位相サイクルを適用可能なデカップリ
ングＩＮＥＰＴパルスシーケンスを示す図。
ングＩＮＥＰＴパルスシーケンスを示す図。
【図９】図８のデカップリングＩＮＥＰＴパルスシーケ
ンスの変形例を示す図。
ンスの変形例を示す図。
【図１０】ＩＮＥＰＴパルスシーケンスを示す図。
【図１１】ＤＥＰＴパルスシーケンスを示す図。
【図１２】従来の位相サイクル法を適用したＩＮＥＰＴ
パルスシーケンスを示す図。
パルスシーケンスを示す図。
１…静磁場磁石、 ２…勾配コイル、 ３…シムコイル、 ４…プローブ（ 1Ｈ，13Ｃ）、 ５…勾配コイル電源、 ６…シムコイル電源、 ７… 1Ｈ送信部、 ８…13Ｃ送信部、 ９…13Ｃ受信部、 １０…シーケンス制御部、 １１…データ収集部、 １２…計算器システム、 １３…コンソール、 １４…画像ディスプレイ。
Claims (3)
- 【請求項１】 1Ｈのスピンを選択的に励起する高周波
磁場としての少なくとも３つの 1Ｈパルスを順番に印加
し、他核種のスピンを選択的に励起する高周波磁場とし
ての少なくとも２つの他核種パルスを順番に印加すると
いうパルスシーケンスを実行することにより、前記 1Ｈ
から前記他核種への分極移動を生起させ、前記他核種の
スピンからＭＲ信号を観測し、前記ＭＲ信号に基づいて
前記他核種のスペクトルを求める磁気共鳴診断装置にお
いて、 前記ＭＲ信号は、前記分極移動による第１の成分と、前
記 1Ｈパルスと前記他核種スピンのフリップ角の不完全
性に起因する第２の成分と、前記２つの他核種スピンに
由来して前記他核種のスピンから直接的に生じる第３の
成分とからなり、前記第１の成分を抽出し、前記第２の
成分及び前記第３の成分を除去するように、前記３つの
1Ｈパルスの中の少なくとも１つの 1Ｈパルスの位相が
前記パルスシーケンスの繰り返しの中で反転され、前記
２つの他核種パルスの中の少なくとも１つの他核種パル
スの位相が前記パルスシーケンスの繰り返しの中で反転
され、前記パルスシーケンスの繰り返しにより観測され
る複数のＭＲ信号を加減算し、加減算結果に基づいて前
記他核種のスペクトルを求めることを特徴とする磁気共
鳴診断装置。 - 【請求項２】 前記３つの 1Ｈパルスと前記２つの他核
種パルスの全てを＋位相で印加する第１のパルスシーケ
ンスと、前記３つの 1Ｈパルスの最初の 1Ｈパルスだけ
を−位相に反転して印加する第２のパルスシーケンス
と、前記２つの他核種パルスの最初の他核種パルスだけ
を−位相に反転して印加する第３のパルスシーケンス
と、前記最初の 1Ｈパルスと前記最初の他核種パルスだ
けを−位相に反転して印加する第４のパルスシーケンス
とを実行することを特徴とする請求項１記載の磁気共鳴
診断装置。 - 【請求項３】 前記３つの 1Ｈパルスと前記２つの他核
種パルスの全てを＋位相で印加する第１のパルスシーケ
ンスと、前記２つの他核種パルスの最後の他核種パルス
だけを−位相に反転して印加する第２のパルスシーケン
スと、前記３つの 1Ｈパルスの最初の 1Ｈパルスだけを
−位相に反転して印加する第３のパルスシーケンスと、
前記最初の 1Ｈパルスと前記最後の他核種パルスだけを
−位相に反転して印加する第４のパルスシーケンスとを
実行することを特徴とする請求項１記載の磁気共鳴診断
装置。
Priority Applications (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP7235270A JP2701201B2 (ja) | 1995-09-13 | 1995-09-13 | 磁気共鳴診断装置 |
Applications Claiming Priority (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP7235270A JP2701201B2 (ja) | 1995-09-13 | 1995-09-13 | 磁気共鳴診断装置 |
Publications (2)
| Publication Number | Publication Date |
|---|---|
| JPH0975320A JPH0975320A (ja) | 1997-03-25 |
| JP2701201B2 true JP2701201B2 (ja) | 1998-01-21 |
Family
ID=16983616
Family Applications (1)
| Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
|---|---|---|---|
| JP7235270A Expired - Lifetime JP2701201B2 (ja) | 1995-09-13 | 1995-09-13 | 磁気共鳴診断装置 |
Country Status (1)
| Country | Link |
|---|---|
| JP (1) | JP2701201B2 (ja) |
-
1995
- 1995-09-13 JP JP7235270A patent/JP2701201B2/ja not_active Expired - Lifetime
Also Published As
| Publication number | Publication date |
|---|---|
| JPH0975320A (ja) | 1997-03-25 |
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