JP6312604B2 - 光学素子および導波路型ｓｐｒセンサ - Google Patents

Description

本発明は、樹脂層と樹脂層内に形成された光導波領域とを有する光学素子に関する。

特許文献１には、ホーリーファイバの孔中に液晶が充填された液晶充填光ファイバを備えた光ファイバに対して、充填された液晶に磁場を印加して液晶の配向状態を変化させることにより光伝送特性を制御する光ファイバシステムが記載されている。

非特許文献１には、通気孔の周囲にある環状で高屈折率の光学コアと、低屈折率の光学クラッドと、高屈折率の被覆層とを有するキャピラリ光ファイバ（capillary optical fiber）が記載されている。

特開２００６−１６２６７８号公報

R. ROMANIUK, "Capillary optical fiber - design, fabrication, characterization and application", BULLETIN OF THE POLISH ACADEMY OF SCIENCES TECHNICAL SCIENCES, 2008, Vol. 56, No. 2, p.87-102

樹脂材料で作製された従来の光導波路は、等方性か、または特定の一方向のみに配向した異方性をもつ。このため、そうした光導波路では、偏光方向を保持したままラジアル偏光またはアジマス偏光を伝搬させることができない。ここでいうラジアル偏光とは、進行方向に垂直な面内で偏光方向が径方向に放射状に分布している光である。また、アジマス偏光とは、進行方向に垂直な面内で偏光方向が周方向に分布している光である。

放射状に配向した構造をもつ光導波路であればラジアル偏光またはアジマス偏光に対応することができるが、そうした光導波路を簡単に作製することは難しい。そこで、本発明の目的は、偏光方向を保持したままラジアル偏光またはアジマス偏光を伝搬させることができる光導波領域を有する光学素子を提供することである。

光学素子は、樹脂層と、樹脂層内に形成され樹脂層の長手方向に光が導波される光導波領域とを有し、光導波領域では、長手方向に垂直な断面において略放射状に液晶分子が配向し、光導波領域の屈折率が樹脂層の屈折率より大きいことを特徴とする。

上記の光学素子では、樹脂層内に形成された、略円形の断面を有する管状の空間をさらに有し、光導波領域が、管状の空間と接するように形成され、光導波領域では、略円形の断面の径方向に沿って略放射状に液晶分子が配向していることが好ましい。

上記の光学素子によれば、偏光方向を保持したままラジアル偏光またはアジマス偏光を伝搬させることができる。

光学素子１０の模式図である。 （Ａ）〜（Ｃ）は、光学素子１０の製造方法を説明するための模式図である。 光学素子１０の製造方法を示したフローチャートである。 空洞１４の形成位置および大きさを説明するための模式図である。 （Ａ）〜（Ｄ）は、光学素子１０の長手方向に平行な面を偏光顕微鏡により観察したときの写真である。 （Ａ）〜（Ｄ）は、光学素子１０の長手方向に垂直な断面を偏光顕微鏡により観察したときの写真である。 （Ａ）〜（Ｄ）は、光学素子１０の長手方向に垂直な断面を偏光顕微鏡により観察したときの写真である。 （Ａ）および（Ｂ）は、光学素子１０の導波シミュレーションの条件を説明するための図である。 （Ａ）〜（Ｄ）は、中心領域３４が空洞の場合の導波シミュレーションの結果を示した図である。 （Ａ）〜（Ｄ）は、中心領域３４に水が充填されている場合の導波シミュレーションの結果を示した図である。 （Ａ）および（Ｂ）は、光学素子１０を応用したＳＰＲセンサを説明するための図である。

以下、添付図面を参照して、光学素子について詳細に説明する。ただし、本発明の技術的範囲はそれらの実施の形態に限定されず、特許請求の範囲に記載された発明とその均等物に及ぶ点に留意されたい。

図１は、光学素子１０の模式図である。光学素子１０は、光導波領域のクラッド部分として、樹脂層１２を有する。光学素子１０では、樹脂層１２としてアクリル樹脂を用いる。樹脂層１２の内部には、略円形の断面を有する管状の空間である空洞１４が形成されている。「略円形」とは、矩形のように尖った部分も凹みもなく、最大径に対する最大径と最小径との差の比率が例えば１０％以下である形状をいう。

また、光学素子１０は、光導波領域のコア部分として、空洞１４と接する部分（境界付近）の樹脂層１２内に形成された液晶領域１５を有する。光学素子１０では、液晶としてＰ型液晶を用いる。液晶領域１５では、略円形の断面を有する空洞１４の径方向に沿って、略放射状に液晶分子が配向している。図１では、空洞１４を中心として、略円形の断面における径方向に略放射状に配置された多数の楕円１５Ａで、この液晶分子の配向を表している。「略放射状」とは、全体的に見て、中心の空洞１４から樹脂層１２の外側に広がる状態をいう。このため、必ずしも、液晶領域１５の全体で液晶分子が厳密な放射状に配向していなくてもよい。

光学素子１０は、液晶領域１５が光導波領域として機能し、液晶領域１５内で光を伝搬させることが可能である。液晶領域１５は樹脂層１２よりも大きな屈折率をもつため、樹脂層１２と液晶領域１５の間に屈折率の差ができる。したがって、液晶領域１５内に光を入射すると、小さな入射角で液晶領域１５からその外側の樹脂層１２に向かう光は、液晶領域１５と樹脂層１２の境界面１６で全反射する。

同様に、液晶領域１５は、内側の空洞１４よりも大きな屈折率をもつため、空洞１４と液晶領域１５の間に屈折率の差ができる。したがって、小さな入射角で液晶領域１５からその内側の空洞１４に向かう光も、液晶領域１５と空洞１４の境界面で全反射する。このように光が液晶領域１５内を伝搬する（図１の矢印Ａを参照）ので、光学素子１０は、液晶領域１５内に光を閉じ込めることができる。

実際には、液晶領域１５では液晶分子の濃度勾配があるため、空洞１４との境界面から径方向に遠ざかるにつれて、屈折率も減少していく。この屈折率の分布があることから、光学素子１０は、特にＧＩ（graded-index）型導波路として使用可能である。

なお、図１では説明のため樹脂層１２と液晶領域１５の境界面１６を示しているが、この境界面１６は実際にははっきり定まらないと考えられる。しかしながら、液晶領域１５を伝搬する光は、液晶領域１５の外側の屈折率がより小さい領域に到達するまでに反射して、液晶領域１５内を伝搬していく。

図２（Ａ）〜図２（Ｃ）は、光学素子１０の製造方法を説明するための模式図である。図３は、光学素子１０の製造方法を示したフローチャートである。図１〜図３を用いて本製造方法の各工程を説明する。

まず、図２（Ａ）に示すように、基板１を用意し、基板１の上に未硬化の硬化性樹脂２の層を形成する（Ｓ１）。この層は、図１の樹脂層１２に相当する。未硬化の状態では硬化性樹脂２には流動性があるため、周囲を囲う枠体（図示せず）を用意し、その内部に硬化性樹脂２を注入する。ここでは、硬化性樹脂２として、紫外線硬化樹脂であるアクリル樹脂を用いる。ただし、硬化性樹脂２として熱硬化性樹脂を用いてもよい。なお、図１の空洞１４の直径を数百μｍ程度とする際は、硬化性樹脂２の厚さｄは１０００μｍ程度あればよい。

続いて、液晶を注入可能なニードル（針体）３を硬化性樹脂２の中に差し込む（Ｓ２）。ニードル３は、注射針のように中空で先端に向けて尖った形状を有し、先端に開口部（図示せず）を有する。その際、ニードル３を差し込む深さは、例えば硬化性樹脂２の厚さｄの半分程度とする。なお、この開口部が先端付近の側面に設けられたニードルを用いてもよい。

次に、図２（Ｂ）に示すように、ニードル３を移動させながら、ニードル３を介して硬化性樹脂２の中に管状に液晶４を注入する（Ｓ３）。ここでは、液晶４として、Ｐ型液晶を用いる。例えば、直線状の流路を形成したい場合は、図２（Ｂ）に示すＸ方向に沿って、ニードル３を平行移動させる。そして、ニードル３を移動させながら、ニードル３の上部から圧力をかけることにより、ニードル３の先端の開口部から硬化性樹脂２の層内に液晶４を注入する。硬化性樹脂２の層内では、液晶４は、表面張力によりＸ方向に垂直な断面が略円形になる。

液晶４を注入し終わったら、ニードル３を硬化性樹脂２内から抜き取る（Ｓ４）。このとき硬化性樹脂２はまだ硬化していないため、ニードル３を抜き取ると、ニードル３によって硬化性樹脂２にできていた穴がふさがる。これにより、硬化性樹脂２の中に液晶４が閉じ込められ、管状に配置された状態になる。

そして、紫外線照射により硬化性樹脂２を硬化させて、硬化性樹脂２内に液晶４を閉じ込める。これにより、図２（Ｃ）に示すように、液晶４が存在する部分を液晶の流路４Ａとする（Ｓ５）。硬化性樹脂２として熱硬化性樹脂を用いる場合は、加熱することにより硬化性樹脂２を硬化させる。こうして、液晶４が注入された管状の領域に、断面が略円形である流路４Ａが形成される。

硬化性樹脂２を硬化させる前でも硬化性樹脂２内への液晶４の浸み込みが起こり得るが、硬化直後は、流路４Ａ内に液晶４が残っている。そこで、この状態で一定時間据え置き、硬化性樹脂２の層内への液晶４の浸み込みを完了させる（Ｓ６）。時間経過とともに、液晶４と硬化性樹脂２の境界面において濃度勾配により液晶４が樹脂内へと拡散し、図１に示したように、その拡散方向に液晶分子が配向する。硬化により樹脂の鎖が固定され、その間に液晶分子が入り込んでいくことにより、流路４Ａの周囲で略放射状に液晶分子が配向した領域（図１の液晶領域１５）が得られる。流路４Ａの中から液晶４がなくなると、流路４Ａの領域は、図１の空洞１４になる。

液晶４が硬化性樹脂２内に完全に閉じ込められていると、液晶４の種類によっては、樹脂内への浸み込みが起こるまでに数日程度の時間がかかる。一方、ニードル３による穴がふさがらず開いたままとなった場合か、または意図的に硬化性樹脂２の層に穴を開けて液晶４が外気に触れる状態とした場合は、液晶４がより速く樹脂内に浸み込む。

一定時間の経過後も流路４Ａ内に液晶４が残っている場合には、硬化性樹脂２の一部を切除して、硬化性樹脂２内に閉じ込められている液晶４を抜き取る。流路４Ａが空洞となった場合でも、硬化性樹脂２の一部を切除して、流路４Ａの内部を洗浄する（Ｓ７）。以上の工程により、硬化性樹脂２の層内に図１の空洞１４と液晶領域１５ができ、図１の光学素子１０が得られる。

上記のように、硬化性樹脂２としてアクリル樹脂を、液晶４としてＰ型液晶をそれぞれ使用し、図３の各工程を実行すると、図１の光学素子１０が得られることがわかった。しかしながら、樹脂と液晶の組合せには、略円形の流路４Ａを形成できないもの、または液晶が樹脂内に放射状に拡散しないものもあると考えられる。例えば、硬化性樹脂２の粘度、または硬化性樹脂２と液晶４の密度の差によっては、注入された液晶４が樹脂層の表面に浮き出てしまうことがある。また、液晶４は複数の化合物からなる混合物である場合も多く、成分によって拡散係数が異なる。このため、硬化性樹脂２と液晶４は、粘度と密度の関係で硬化性樹脂２の内部に液晶４を管状に注入可能であり、かつ液晶４が硬化性樹脂２の内部に拡散して略放射状に配向するような組合せを選択する必要がある。

また、図３のＳ６の工程で、硬化性樹脂２を硬化させた後でも液晶４の浸み込みが起こることから、樹脂内に既に形成された空洞に液晶を注入しても、光学素子１０が得られると考えられる。そこで、光学素子１０の別の製造方法についても説明する。

この方法では、まず断面が略円形の空洞が予め内部に形成された樹脂層を用意する。そして、その樹脂内にニードルを差し込んで空洞内に液晶を注入し、ニードルを抜き取る。この後は、図３のＳ６およびＳ７と同様の工程を行う。すなわち、一定時間かけて樹脂内に液晶を浸み込ませ、その後、樹脂層の一部を切除し、液晶が注入されていた空洞内部を洗浄する。以上の工程でも、光学素子１０が得られる。

なお、図３の製造方法で円形流路を形成できなくても、上記した別の製造方法で使用可能な樹脂と液晶の組合せもある。例えば、硬化性樹脂２としてエポキシ樹脂を用いると、図３の製造方法では液晶の流路を形成できないが、硬化したエポキシ樹脂内に既に形成された流路に液晶を注入すれば、液晶が樹脂内に拡散して、略放射状の配向が得られると考えられる。したがって、光学素子１０の樹脂層１２の材料としては、例えば、エポキシ樹脂などの他の紫外線硬化樹脂、尿素樹脂、メラミン樹脂またはフェノール樹脂などの熱硬化性樹脂でもよい。

以下では、液晶領域１５内で液晶分子が略放射状に配向していることを確かめた実験について説明する。この実験では、図２（Ａ）〜図２（Ｃ）の硬化性樹脂２としてアクリル樹脂を使用し、液晶４としてメルク製のＰ型液晶であるＭＬＣ−７０１８およびＭＤＡ−００３４６１を使用した。そして、図３の製造方法により、アクリル樹脂層の内部に、Ｐ型液晶を直線状にディスペンスした。

この実験で用いたアクリル樹脂の屈折率は１．５０であり、メルク製のＰ型液晶ＭＬＣ−７０１８の屈折率は、異常光屈折率ｎｅが１．５５、常光屈折率ｎｏが１．４７である。このとき、異常光屈折率ｎｅはアクリル樹脂の屈折率より大きいことから、略放射状に配向した液晶分子のｎｅ方向に平行な偏光であるラジアル偏光が伝搬される。

同様に、メルク製のＰ型液晶ＭＤＡ−００３４６１を用いた場合、液晶の異常光屈折率ｎｅが１．７７、常光屈折率ｎｏが１．５４である。これらはアクリル樹脂の屈折率１．５０より大きいため、液晶の配向に従って、異常光線の固有偏光および常光線の固有偏光とも光閉じ込め効果を持つため、ラジアル偏光またはアジマス偏光の伝搬が可能となる。

図４は、この実験で形成された空洞１４の形成位置および大きさを説明するための模式図である。実験では、樹脂層１２の厚さを１０００μｍとし、その樹脂層１２の中に、ニードル３を５００μｍの深さまで差し込んだ。そして、ニードル３を樹脂層１２の面方向に沿って速度２０ｍｍ／秒で直線状に移動させながら、１０ｋＰａのディスペンス圧を加えて、断面が直径２００μｍの略円形の空洞１４ができるように、Ｐ型液晶をディスペンスした。

そして、ニードル３を抜き取った後で、樹脂層１２を紫外線硬化させることにより、流路を形成した。このような樹脂層１２を２つ用意し、一方は形成された流路に開口部を設け、他方は内部の液晶を完全に封入したままとした。その後数日間据え置き、液晶を樹脂層１２内に浸み込ませた。なお、この実験では、光学素子として使用するときより、流路（空洞１４）の直径を大きくしている。

図５（Ａ）〜図５（Ｄ）は、上記のように作製された光学素子１０の長手方向に平行な面を偏光顕微鏡により観察したときの写真である。図５（Ａ）および図５（Ｂ）は、偏光板角度４５°に対し、光学素子１０の長手方向の角度が０°のときの写真である。図５（Ｃ）および図５（Ｄ）は、偏光板角度４５°に対し、光学素子１０の長手方向の角度が４５°のときの写真である。

図５（Ａ）は、流路４Ａに開口部（図示せず）を設けて液晶を浸み込ませた樹脂層１２を示す。図５（Ａ）では、液晶が樹脂層１２内に浸み込むとともに揮発し、流路４Ａは空洞化している。流路４Ａの外側の液晶領域１５内が明るくなっており、光が透過していることがわかる。また、流路４Ａの直径と同じくらいの深さまで液晶が浸み込み、液晶領域１５の外側では濃度勾配があることがわかる。

図５（Ｂ）は、液晶４を完全に封入したままで浸み込ませた樹脂層１２を示す。図５（Ｂ）では、液晶４は、樹脂層１２内に浸み込むとともに、流路４Ａにも残っている。流路４Ａの外側の液晶領域１５内だけでなく、流路４Ａ内部でも光が透過していることがわかる。図５（Ａ）と同様に、流路４Ａの直径と同じくらいの深さまで液晶が浸み込み、液晶領域１５の外側では濃度勾配があることがわかる。

図５（Ｃ）は、図５（Ａ）の樹脂層１２について、光学素子１０の長手方向を角度４５°に傾けたときの写真である。図５（Ａ）で光学素子１０の長手方向の角度が０°のとき光が透過していた液晶領域１５では、光が透過しなくなる。

図５（Ｄ）は、図５（Ｂ）の樹脂層１２について、光学素子１０の長手方向を角度４５°に傾けたときの写真である。流路４Ａの部分では、光学素子１０の長手方向の角度が０°のときの図５（Ｂ）と同様に光が透過するが、液晶領域１５では光が透過しなくなる。

このように、空洞化した流路と内部に液晶４が残っている流路のどちらでも、流路４Ａとの境界付近の液晶領域１５内では、偏光板と光学素子１０の長手方向とのなす角度が４５°のときに光が透過し、偏光板と光学素子１０の長手方向とのなす角度を０°にすると光が透過しなくなる。このことから、液晶領域１５内では、液晶分子が高い配向性をもって浸み込んでいることがわかる。

図６（Ａ）〜図６（Ｄ）および図７（Ａ）〜図７（Ｄ）は、上記のように作製された光学素子１０の長手方向に垂直な断面を偏光顕微鏡により観察したときの写真である。図６（Ａ）〜図６（Ｄ）および図７（Ａ）〜図７（Ｄ）は、それぞれ光学素子１０を０°、４５°、９０°、１３５°、１８０°、２２５°、２７０°、３１５°に回転させたときの写真である。

樹脂層１２は、図５（Ａ）と同じ、流路の内部が空洞化したものを用いた。どの回転角度のときも、空洞１４との境界付近の液晶領域１５内では、水平線に対して４５°の直線方向と１３５°の直線方向だけ光が透過せず暗いが、他の部分では光が透過していることがわかる。光学素子１０の回転角度によって透過のパターンが変わらないことから、液晶領域１５内では、液晶分子が略放射状に配向していることが推察される。

次に、光学素子１０の偏光特性を調べるための導波シミュレーションを行った結果について説明する。この導波シミュレーションでは、ＦＤＴＤ法（時間領域差分法）を用いて、光学素子１０と同様の構成を有する図８（Ａ）および図８（Ｂ）の矩形領域内を伝搬する光の電界強度をそれぞれ計算した。

図８（Ａ）および図８（Ｂ）は、光学素子１０の導波シミュレーションの条件を説明するための図である。図８（Ａ）および図８（Ｂ）にそれぞれ示すように、導波シミュレーションの対象の矩形領域は、中心領域３４と、中心領域３４を取り囲む円環領域３５と、円環領域３５の外側にある外側領域３２とを有する。中心領域３４、円環領域３５および外側領域３２は、光学素子１０の空洞１４、液晶領域１５および樹脂層１２にそれぞれ対応する。

図８（Ａ）の円環領域３５では、光学素子１０と同様に、液晶分子の長軸方向が放射状に配向しており異方性があると仮定した。図８（Ａ）における放射状の太い矢印は、液晶分子の配向方向を表している。一方、図８（Ｂ）の円環領域３５では、比較例として、液晶分子は配向しておらず等方性があると仮定した。なお、外側領域３２については、図８（Ａ）と図８（Ｂ）のどちらの場合も等方性があると仮定した。

中心領域３４の屈折率は、空洞（真空）に対応するｎ＝１．００または水に対応するｎ＝１．３３とし、外側領域３２の屈折率は、アクリル樹脂に対応するｎ＝１．５０とした。中心領域３４と外側領域３２の屈折率の設定は、図８（Ａ）と図８（Ｂ）で同じとした。一方、図８（Ａ）の円環領域３５については、太い矢印方向の異常光屈折率をｎｅ＝１．５５とし、太い矢印方向に垂直な方向の常光屈折率をｎｏ＝１．４７とした。図８（Ｂ）の円環領域３５の屈折率は、ｎ＝１．５５とした。

また、入射光は、図８（Ａ）と図８（Ｂ）のどちらの場合も、偏光方向が矢印ａ方向である単波長の平面波（ＴＥ波）を用いた。

図９（Ａ）〜図９（Ｄ）は、中心領域３４が空洞の場合の導波シミュレーションの結果を示した図である。図９（Ａ）および図９（Ｂ）は図８（Ａ）に示した条件での結果であり、図９（Ｃ）および図９（Ｄ）は図８（Ｂ）に示した条件での結果である。それぞれの図は、電界強度が高い点ほど濃い色で、電界強度が低い点ほど薄い色で示している。また、図９（Ａ）と図９（Ｃ）では、円環領域３５に対応する部分を破線で示している。

図９（Ａ）および図９（Ｂ）に示すように、配向性がある場合には、円環領域３５の右側部分と左側部分の電界強度が最も高くなっている。すなわち、屈折率が高い円環領域３５の中に光が閉じ込められており、特に液晶分子の配向方向が入射光の偏光方向（図８（Ａ）の矢印ａ方向）に平行な円環領域３５の右側部分と左側部分で、光が導波することがわかる。一方、図９（Ｃ）および図９（Ｄ）に示すように、配向性がない場合には、円環領域３５で均一に電界強度が高くなっている。すなわち、屈折率が高い円環領域３５の全周にわたって光が導波することがわかる。

したがって、液晶分子に配向性があると本実施例の液晶材料ではその配向方向に平行な方向の偏光のみが光閉じ込め効果を持ち導波されるので、液晶分子が略放射状に配向した液晶領域１５を有する光学素子１０では、ラジアル偏光の偏光特性を保ったまま光を導波させることが可能であると言える。つまり、液晶の異常光屈折率ｎｅが１．５５、常光屈折率ｎｏが１．４７であり、図８（Ａ）の外側領域３２の屈折率はｎ＝１．５０なので、液晶の異常光屈折率ｎｅだけが樹脂の屈折率より大きい。よって、異常光線の固有偏光のみが光閉じ込め効果を持つため、この場合はラジアル偏光のみが光閉じ込め効果を受けることになる。

図１０（Ａ）〜図１０（Ｄ）は、中心領域３４に水が充填されている場合の導波シミュレーションの結果を示した図である。図９（Ａ）〜図９（Ｄ）と同様に、図１０（Ａ）および図１０（Ｂ）は図８（Ａ）に示した条件での結果であり、図１０（Ｃ）および図１０（Ｄ）は図８（Ｂ）に示した条件での結果である。それぞれの図は、電界強度が高い点ほど濃い色で、電界強度が低い点ほど薄い色で示している。また、図１０（Ａ）と図１０（Ｃ）では、円環領域３５に対応する部分を破線で示している。

図１０（Ａ）〜図１０（Ｄ）では、全体的な濃淡差は図９（Ａ）〜図９（Ｄ）よりも少なくなっており、円環領域３５の光導波領域としての機能は中心領域３４が空洞の場合の方がよいと言える。しかしながら、中心領域３４が水（ｎ＝１．３３）の場合も、各領域の屈折率の大小関係は中心領域３４が空洞（ｎ＝１．００）の場合と変わらないため、屈折率が高い円環領域３５の中に光が閉じ込められており、図９（Ａ）〜図９（Ｄ）と同様の傾向が見られる。すなわち、配向性がある場合の図１０（Ａ）および図１０（Ｂ）では、円環領域３５の右側部分と左側部分で光が導波しており、配向性がない場合の図１０（Ｃ）および図１０（Ｄ）では、円環領域３５の全周にわたって光が導波している。したがって、光学素子１０の空洞１４の内部に水を流した場合も、空洞１４の内部が真空である場合と同様の偏光導波の効果が得られる。

以上説明した通り、光学素子１０では、管状の空間である空洞１４の略円形の断面の径方向に沿って略放射状に液晶分子が配向した構造を有する。これにより、光学素子１０は、液晶分子の配向に沿って偏光したラジアル偏光を、その偏光方向を保持したまま伝搬させることができる。また、光学素子１０は、異常光屈折率および常光屈折率の両方が周囲のクラッド部分の屈折率より大きい液晶材料を用いることで、径方向に略放射状に配向した液晶分子に対して９０°の角度をなす周方向に偏光したアジマス偏光も、偏光方向を保持したまま伝搬させることができる。

最後に、光学素子１０の応用例について、説明する。光学素子１０の応用例には、例えば、表面プラズモン共鳴（Surface Plasmon Resonance）現象を利用した屈折率センサ（ＳＰＲセンサ）がある。表面プラズモン共鳴は、媒体に接触している金属薄膜の内表面に全反射角度以上で光が入射したときに、金属薄膜と接触している媒体の屈折率に応じた波長および角度の光が吸収される現象である。

図１１（Ａ）および図１１（Ｂ）は、光学素子１０を応用したＳＰＲセンサを説明するための図である。図１１（Ａ）は、従来の導波路型ＳＰＲセンサ２０の例を示す。ＳＰＲセンサ２０は、上面に金属薄膜２１が設けられた光導波路２２を有する。測定時には、金属薄膜２１の上に測定対象の試料Ｓを置き、光導波路２２の入射面２３から光を入射する。光は光導波路２２内で全反射を繰り返しながら伝搬し、試料Ｓの屈折率に応じて減衰する。このため、出射面２４から出射される光を検出し、透過光量または入射光に対する出射光のスペクトル変化を見ることにより、試料Ｓによる屈折率変化を測定することができる。

図１１（Ｂ）は、図１の光学素子１０を応用した導波路型ＳＰＲセンサを示す。光学素子１０は、空洞１４の内壁を金属薄膜１７で被覆し、空洞１４内に試料Ｓを流し、その周辺の液晶領域１５内に光を伝搬させることによって、ＳＰＲセンサとして利用できる。空洞１４を金属薄膜１７で被覆すれば、空洞１４と液晶領域１５の境界面全体をセンサとして使用できるので、上記のＳＰＲセンサ２０より、センサの表面積が大きくなる。すると、光学素子１０を用いたＳＰＲセンサでは、その面積比に比例して、より微細な屈折率の変化を測定できるようになる。特に、液晶領域１５における液晶分子の配向性を利用して、センサ部分である金属薄膜１７への入射光の偏光を制御することにより、ＳＰＲセンサの感度を向上させることが可能になる。

１０ 光学素子
１２ 樹脂層
１４ 空洞
１５ 液晶領域
１６ 境界面

Claims (4)

1. 樹脂層と、
   前記樹脂層内に形成され前記樹脂層の長手方向に光が導波される光導波領域と、を有する光学素子であって、
   前記光学素子は、前記長手方向に垂直な断面が略円形である管状の空間と、前記管状の空間と接し前記管状の空間を取り囲む液晶領域と、を前記樹脂層内に有し、
   前記液晶領域では、前記断面の径方向に沿って略放射状に液晶の分子が配向し、
   前記光導波領域の屈折率が前記樹脂層の屈折率より大きく、
   前記樹脂層が前記光導波領域のクラッド部分であり、前記液晶領域が前記光導波領域のコア部分である、
   ことを特徴とする光学素子。
2. 前記樹脂層がアクリル樹脂層であり、前記液晶がＰ型液晶である、請求項１に記載の光学素子。
3. 前記液晶領域では、前記液晶の分子の濃度勾配が存在し、前記管状の空間との境界面から径方向に遠ざかるにつれて、屈折率が減少する、請求項１または２に記載の光学素子。
4. 請求項１〜３のいずれか一項に記載の光学素子で構成される導波路型ＳＰＲセンサであって、前記管状の空間の内壁を被覆する金属薄膜を有する導波路型ＳＰＲセンサ。