JPS594889B2 - 妨害のないパルスの発生法とその実施装置 - Google Patents

Description

【発明の詳細な説明】 本発明はパルスセンター、具体的には、急激な機械的な
動揺によってパルス発生器自体が振動し理想的な三角形
や台形波が発生できないようにする雑音のないパルスを
歯列とピックアップ間の相対運動に基づいて発生する方
法に関する。

′運動現象に同期して運動現象からパルス列を導出する
最も異なった種類のパルスセンダーは公知である。

そのようなパルス列はその運動現象またはその前または
後の運動現象を制御するのに用いられる。

たとえば内燃機関のクランク軸の運動から導出されたパ
ルス列は、たとえばそれぞれドイツ特許第１９１７３８
９号、ドイツ公開明細書第２０１０９９９号および米国
特許第３６９６３０３号に詳述しであるように、この内
燃機関の点火に利用される。

しかしながらこの公知のパルスセンダーは、振動、衝撃
、その他により小さな雑音パルスが発生し、本来所望の
制御パルスに重ね合わされるという欠点がある。

そのようなばあいには、この雑音パルスは後置の論理回
路を誤動作させるかまたは完全に動作不能にする。

更に、次の欠点がある。パルスセンダーが大きな温度変
化を受けたとき、特に、パルスセンダーと、連系した論
理回路とが一体とされ、それが大きな温度変化を受けた
とき、ゲートの動作電圧が変化し、発生した制御パルス
列にそれに対応した望ましくない変化が起る。

本発明の目的は、更に図面を参照して詳述するように、
これらの欠点をとり除（ことである。

この目的を達成するために本発明は前記の方法を提案す
るが、それにおいては、一方のパルス列の雑音のある領
域に他方のパルス列の雑音のない領域が重ね合わされる
、およびその逆となるように、少くとも２つの互に同期
した、好ましくは方形波パルスのパルス列（中間パルス
列）力発生され、両パルス列により、回路、特にマルチ
バイブレータ、ゲート回路、またはその他の回路の、少
（とも２つのレベル間で変化できる出力量が、他方のパ
ルス列の重ね合わされた雑音のない領域の期間中に起る
、一方のパルスの雑音のある領域のそれぞれ最初のレベ
ル変化から交互に変化し、他方のパルス列の重ね合わさ
れた雑音のない領域によってロックされる。

特に本発明は、標準化された論理回路、特に完全に集積
された技術を用いることにより、この方法を実施する、
極めて簡単で安価な装置を提案する。

パルスセンダーと少（とも１つのピックアップをもつパ
ルス発生器を含む本発明の装置は次のものから設計され
る。

（ａ） 一方のパルス列の雑音のある領域に他方パル
ス列の雑音のない領域が重ね合わされる、およびその逆
となるように少（とも２つの互に同期したパルス列（中
間パルス列）を発生する装置、および （ｂ）２つの互に同期したパルス列のそれぞれ用の入力
と出力とをもち、その出力量は少くとも２つのレベル間
で変化することができ、その変化はパルス列により、他
方のパルス列の重ね合わされた雑音のない領域の持続時
間生起る、一方のパルス列の妨害された領域中のそれぞ
れ最初のレベル変化が出力量のレベル変化を引き起し、
変化させられた出力量が一方のパルス列の妨害された領
域の更に起るレベル変化にもかかわらず他方のパルス列
の雑音のない領域によってロックされる、およびその逆
となるように制御されるように結合された回路、特にマ
ルチバイブレータ、ゲート回路、またはその他の回路。

ここで、運動現象から直接導出されたパルスをパルス発
生器中に発生するために、誘導素子が用いられる。

これらの素子には、量の変化が厳密に物理的な意味での
誘導によるものではなくても、磁界または電磁界の影響
により所定量が変化する素子はすべて本発明の範囲内で
入るものと理解すべきである。

次に本発明を図を参照して説明する。

第１図にはパルス２を発生するパルス発生器１が示され
ている。

パルス発生器は２つの主要素すなわち機械的パルスセン
ダー３とピックアップ４からできている。

パルスセンダー３はこのばあい周縁に歯５とその間に溝
６のある円板でできている。

円板はたとえば矢８の方向に軸７０回りに回転できる。

ピックアップ４は主に、歯５と溝６とが通るスリット９
をもつ磁石ヨークでできている。

スリット９を固定する磁石ヨークの両極の１つに磁界板
を当てると電圧をとり出すことができ、それは、スリッ
ト９中の磁束が大きいほど太きい。

パルスセンダー３を構成する円板は磁界を減少させる物
質でできていて、溝６がスリット９を通過するとパルス
２が発生する。

反対に当然磁界を増大させる物質を用いることもでき、
このときは歯がスリット９を通過するとパルスが発生す
る。

このようなパルスセンダーは、ある、または他の実施例
として原理的には知られている。

それは運動現象と同期して運動現象からパルスを導出す
るのに用いられる。

運動現象はたとえば内燃機関のクランク軸の回転であっ
て、軸７は内燃機関のクランク軸と結合され、又必要な
ばあいには中間要素としてたとえば減速歯車を含む。

ピックアップ４でとり出されたパルス２は一般に制御の
目的に利用される。

前述の内燃機関を軸７に組み合わせるばあいには、パル
ス２は特に内燃機関の点火および（または）噴射に利用
することができる。

後者は、たとえばドイツ特許第１９１７３８９号ドイツ
公開公報第２０１０９９９号および米国特許第３６９６
３０３号に記述されているような方法と装置に用いるこ
とができる。

前記の制御の目的には、前記の文献かられかるように、
一般に方形パルスが用いられる。

第１図のパルスセンダーが利用できる他の制御の目的に
も、同様に一般に方形パルスが必要である。

実際には前記磁界板の両端にあられれるパルス２は方形
ではなくて、溝の巾とスリット９０間隔との比によって
鋸歯状または台形であるが、理想的な鋸歯状または台形
パルスを方形パルスに変換しても何の不都合も生じない
ので、簡単のために第１図ではパルス２を方形パルスと
して示した。

しかしながら問題のパルス発生器では本質的な不都合が
生じる。

それは、たとえば機械的な衝撃によって起されるパルス
センダー３の振動によって、実際には理想的な鋸歯状ま
たは台形パルスは発生されず、おそら（これらに雑音パ
ルスが重ね合わされるからである。

したがってピックアップ４の出力には原理的に第４図に
示されたようなパルスが発生する。

そこではパルス電圧Ｕは時間ｔの関数として示されてい
る。

モジこの種のパルスを公知のゲート回路で予定レベルＮ
の方形波に変換すると、パルス１０の両翼の妨害パルス
１１は所望の方形パルス１２（第５図）を発生するだけ
でなく、それ以外に付加的な方形の雑音パルス１３が所
望の方形パルス１２の前および（または）後に発生する
。

図面では、記述の簡単のために、雑音付加パルス１３が
それぞれ所望の方形パルス１２の前後に示しである。

しかしながら実際には雑音パルス１３は明らかに不規則
にあられれる。

すなわち２つ以上の方形雑音パルス１３が所望の方形パ
ルス１２の前および（または）後に起るかまたは１つ以
上の雑音パルスが所望の方形パルスの前だけまたは後だ
けに起る。

したがって、パルス１２が雑音パルス１３と共に論理回
路で処理されねばならぬ時に、所望のパルス１２に統計
的に付随する雑音パルスはかなりの不都合を引き起す。

何故なら、望ましくない、また結果的に論理回路が所定
の動作をすることのできない回路動作が雑音パルス１３
に付随して起るからである。

この欠点を除（ために、次のように考えることができる
。

第５図に図示したようなパルスは先ずマルチバイブレー
タに与えられ、それは、一定の時間遅れの後、到来した
雑音の領域の持続時間より大きい一定の時間△を経過し
たとき、１つの跳躍に続いて次のものが先ず可能である
ように動作する。

このような方策はしかしながら、円板３の回転速度で決
まるパルス繰り返し数が広い範囲内にあるとき、困難が
生じる。

そのような広い範囲は、たとえば内燃機関でをζ周知の
ように回転数が極めて広範囲に変化するときに起る。

したがって、パルス繰り返し数の遅延時間△ｔ、または
所望のパルス１２の持続時間、またはパルスセンダーの
回転数を常に調節することが必要であり、これはかなり
困難である。

この欠点を克服するために、第２図図示のような走査ヘ
ッドを用いることができ、磁石ヨーク４の一方の極を通
過する歯５または溝６に並列の２つの小さな極１４，１
５に分割し、できうれば溝６の巾を極１４または１５の
巾とほぼ等しくする。

両極１４，１５のおのおのの上に磁界板を置き、この磁
界板の両端から導出された電圧を互に逆に接続すると、
原理的に第７図に図示したようなパルス列かえられる。

これは第４図のパルスからなり、６正のパルスに、対応
する倒置された負のパルスが続く。

第７図のパルス列を、２つの所定レベルＮＡ、ＮＢ と
それに連係した出力Ａ、Ｂとにより次のようになるよう
に、論理回路で変換する。

電圧ＵがレベルＮＡより低いと出力Ａには論理値１が現
れ、電圧がそれより高いと理論値Ｏが現れる。

出力Ｂには電圧ＵがレベルＮＢより高いと論理値１が現
れ、電圧Ｕがこのレベルより低いと論理値Ｏが現れる。

そうすると出力Ａには第８図に示された、パルス１２□
と１３、とからなるパルス列かえられ、出力Ｂには第９
図のパルス１２２と１３□とからなるパルス列かえられ
る。

雑音パルス１３１，１３２を含むこれら両パルス列を、
出力が雑音パルス１３０，１３□と無関係にパルス１２
０．１２２だげに同期して交互する論理回路に入力する
と、第１０図に示すように出力Ｃに雑音パルスのない方
形パルス列かえられる。

本発明の目的に適した回路はたとえば第６図に示したも
のである。

２つのナントゲート１６゜１７からなり、いわゆるＲＳ
フリップフロップを形成するこの回路は、１つの入力Ａ
に論理値Ｏがあると、出力Ｃには、入力Ｂが論理値Ｏで
あるか１であるかにかかわりな（、常に論理値１が現れ
人力Ｂに論理値Ｏがあるときには出力Ｃには論理値Ｏが
あわれ、更に、両人力Ａ、Ｂに論理値１があるときに出
力Ｃに丁度現存する論理値Ｏまたは１はそのまま維持さ
れる、という特性をもつ。

この特性から、時間座標ｔの対応する第８，９゜１０図
を比較すれば容易にわかるように、出力Ｃニ雑音パ／Ｌ
／スのないパルス１３８からできたパルス列かえられる
。

第８〜１０図の破線かられかるように、この比較から、
２つの入力Ａ、Ｂをもつ論理回路は一般に、入力Ａまた
はＢにあられれることのできるパルス１２１または１２
□の領域にあるその出力値Ｃは、第１０図の１３６また
は１３□から明らかなように、論理レベルの最初の変化
１３．または１３゜によってだけ、他の入力に変化する
という特性をもつということがわかる。

第７図のパルス列からの第８，９図のパルス列の導出に
対応して、入力へのパルス列または入力Ｂのパルス列の
雑音パルス領域１３３または１３４は常にこれら両パル
ス列の他方の広いパルス１２□または１２□に重ね合わ
されるので、雑音パルスに基づくそれ以上のレベルｉ化
は、両ハルス列の他方のパルス１２□マタは１２１が持
続する限り、起らない。

前記の問題のこの解決は一連の応用の可能性に対しては
十分ではあるが、パルス発生器と特にそれに連係する論
理回路に激しい温度変化が起るばあいには新しい問題が
起る。

たとえば、ピックアップと、パルスを働かせるのに必要
な回路とが、特にコンパクトな一体構造となっていて、
激しい温度変の領域に入ったばあいである。

そのような領域はたとえば、前記の文献の図面の説明の
初めにある装置と方法を応用したパルス発生器によって
点火が制御すれる自動車の近傍である。

しかし他にも多（のばあいが考えられる。

それらはピックアップとそれに合一された回路がかなり
の温度変化を受けるばあい、たとえば化学反応の制御、
特に大システム施設、大気あるいは宇宙ステーション等
である。

前述の激しい温度変化があるばあいには、温度ニ基づ（
レベルＮＡ、ＮＢ（第７図）の変化により重大な困難が
起る。

何故ならこれらのレベルは温度に基づいたゲート素子（
半導体）の特性の変化によって対応して移動するからで
ある。

更にこれらのレベル変移は第７図に鎖線で示す中心レベ
ルＮＭに対して非対称に起る。

むしろ、両所定レベルＮＡ ＮＢは、それ自身として望
ましい標準ゲートに立ち帰る限り、温度変化によって増
加または減少する動作電圧の向きに同時に移動する（す
なわち、第７図において、レベルＮＡはレベルＮＢと共
に同時に上方または下方に、したがってレベルＮＭに対
して非対称に移動する）。

なお、第８，９図の両パルス列を極１４，１５のそれぞ
れ１つにある磁界板から方形パルスに変換して分割して
受容することにより発生させることも本発明の範囲に入
る。

そうすると共通の予定レベルをもつことになるが、パル
ス発生のときに走査ヘッドに起る相対電圧変化は比較的
小さい、たとえば基本電圧に対して５％に過ぎず、これ
は動作レベルに関してかなりの困難となる。

この基本電圧は磁界板に発生した電圧の逆向き接続によ
り補償される。

第７図を参照して説明した上述の困難は、磁界を、本質
的にパルス繰り返し数より大きい搬送周波数で変調する
ことにより克服できる。

そうすると、第７図図示のパルスの代りに第１１図に示
したような搬送周波数変調パルスかえられる。

これらの搬送周波数変調パルスでは単一の予定レベルで
十分であり、前述の対称の問題は起らない。

しかしながら同時に、この予定レベルだけを用いる。

ことにより、妨害パルスを含むパルス列だけかえられ、
第６．８，９，１０図を参照して説明したような第１０
図の妨害パルスを含まないパルス列には変換されない。

第８，９図の２つのパルス列に分割することは、しかし
ながら、搬送周波数による変調と以下に説明するような
磁界板１４，１５（第２図）に発生された電圧の逆接続
とによって簡単に可能である。

これに対して先ず第４図のパルス１０で変調された搬送
周波数電圧を第１３ａ〜１３ｅを第３図と共に参照して
詳しく吟味する。

コイル１８によって第３図の磁石ヨーク４の磁界が変調
される変調電圧は、第１３ａ図に簡単な１〜１０メガヘ
ルツまたは２０メガヘルツが好ましい所定の周波数の正
弦電圧として示されている。

ここで、先ず任意の第１の正の半波から出発して、位相
が横座標に示されている。

歯が磁界を弱める材料で構成されている限り、極１４（
第３図）に当てられた磁界板が溝６（第１図）の領域に
あり、その両端に電圧が誘導され、それは実線で示され
た第１３ｂ図の正弦波によってあられされる。

この電圧は第１３ａ図の正弦波電圧と同相である。

極１５に当てられた他方の磁界板の両端間には原理的に
第１３ｂ図のものと同じ電圧が誘導されるが、両磁界板
に発生された電圧の逆接続に基づき第２の磁界板の電圧
は正確に逆向きである。

それは両磁界板の逆接続によりそこに発生された電圧は
互に打ち消すからであり、したがってゼロに補償される
からである。

極１５に連係した磁界板に発生された電圧はしたがって
逆向きの接続によってマイナスの符号になり、したがっ
て極１４に連係した磁界板に基づ（第１３Ｃ図の実線で
あられされる正弦曲線が、極１５が溝６の領域にあると
きえられる。

極１４，１５の１つの領域が歯５によって覆われると、
そこにある磁界板に発生された電圧は強く弱められて、
第１３ｂおよび１３ｃ図の破線に対応する電圧曲線（特
性）かえられる。

更に、極１４、１５の１つだけが１つの歯５によって覆
われ、他の極が溝６の領域にあるように歯または溝の巾
が選ばれると、一方の磁界板の電圧は弱められず、他方
の磁界板に発生された電圧はその上にある歯によって弱
められる、およびその逆になる。

これは次のことを意味する。極１４の前に溝があり、極
１５の前に歯があると仮定すると、第１３ｂ図の実線の
曲線であられされる電圧が第１３ｃ図の破線の曲線であ
られされる電圧に加算されて第１３ｄ図の全電圧かえら
れる。

これは第１３ａ図または第１３ｂ図の電圧と同相である
。

逆に、歯が極１４の前にあり、溝が極１５の前にあると
仮定すると、第１３ｂ図の破線で示される電圧に第１３
ｃ図の実線で示される電圧が加算されて第１３ｅ図の電
圧かえられる。

これは第１３ｄ図の電圧と反対で、第１３ｄ図の電圧と
同相の第１３ａ図の電圧と１８０°移相している。

この事情は、第１１図の搬送周波電圧の隣接するパルス
１９〜２３は互に１８０°移相していることを意味して
いる。

たとえば、パルス１９の搬送周波電圧が第１３ａ図の励
起電圧に対して第１３ｄ図の位相関係をもてば、すなわ
ち第１３ａ図の励起電圧と同相であれば、パルス２０の
搬送周波電圧は第１３ａ図の励起電圧に対して第１３ｅ
図の位相関係をもつ、すなわち励起電圧に対して１８０
°移相している。

パルス２１の搬送周波電圧は再び第１３ａ図の励起ある
いは変調電圧と同相であり、パルス２２の搬送周波電圧
はそれに対して１８００移相、以下同様である。

第１１図の搬送周波電圧で変調されたパルスを第１２図
の回路の入力Ｅに印加し、入力Ｅには励起電圧を、また
人力Ｆには１８０°移相された励起電圧を印加すると、
位置Ａ′とＢ′には第８図と第９図のパルス列があられ
れ、第６図の回路と同じである第１２図の回路の第２部
分において第１０図のパルス列に変換される。

ここにおいて、明らかにナンドゲー）２４，２５に第７
図のレベルＮＡに対応する予定レベルを印加する必要が
ある。

したがって、第１２図の左側部分は、第１１図のパルス
列を、それぞれ搬送周波電圧と励起電圧との位相関係に
よって、パルスの一方が第７図のレベルＮＭの上方に、
他方が下方に対応する２つのパルス列に分類する。

同時に、両ゲート２４゜２５に対して等しい予定レベル
を印加することにより、これらのパルス列が第８図およ
び第９図のパルス列に変換される。

したがって前述の両パルス列は単に“１既に考えられた
１列にすぎない。

明らかに、最後に述べた両ステップは分割することがで
きる。

したがって最初の両パルス列も現れる。この分割はしか
しながら回路的には高価である。

本発明の原理によれば、明らかに電圧の誘導には磁界板
が用いられるだけでなく、コイルやその他の手段も同様
に用いることができる。

ピックアップの簡単な実施例が第１４図に示してあり、
磁石ヨークの一側には変調電圧が供給される励起コイル
１８があり、両極１４，１５にはそれぞれ逆向きに接続
されたコイル２６．２７があり、第１１図に示したよう
な電圧Ｕがえられる。

本発明の更に他の実施例によれば、第１０図に示した方
形パルス列以外に更に補助パルスまたは方形パルス列を
必要とする限り、複数対のコイル２６，２７または他の
磁界被制御素子をもつことができ、別々のコイル対また
は磁界被制御素子の作用コイル面または磁界作用面は区
別されることができる。

分離された出力上の方形パルス列に更に補助パルスが発
生されなげればならないが、補助パルスノ発生によって
方形パルス列が現われて出力に望ましくない雑音がない
ばあい、たとえばドイツ公開明細書第２０１０９９９号
または米国特許第３６９６３０３号の方法と装置で望ま
れるようなばあい、第１５図〜第１９図の実施例に関し
て以下に詳しく述べるように、それは各コイルの作用巻
線面または磁界素子の作用面の相互におよびパルスセン
ダーの歯または溝の巾に関する同期によって達成される
。

第１５図に、第１３ａ図に示されたような高周波電圧に
接続された、端子ａとｂとをもった励起コイル２８を示
す。

このコイルは第１４図の励起コイル１８に相当する。

更に、おのおの作用巻線中Ｖをもち互向きに接続された
コイル２９、３０でできたコイル対が示されている。

これらは一緒になって第１１図に示すようなパルス列を
導くことができる端子ｅとｆをもつ。

このコイル対は第１４図のコイル２６，２７に相当する
。

更に、それぞれ作用巻線中Ｗをもち、同様に逆向きに接
続されているコイル３１．３２でできているコイル対が
あり、端子Ｃとｄに同様に第１３ａ図の搬送周波電圧で
変調された第１１図の型のパルスをとり出すことができ
る。

コイル２８はコイル２９〜３２かられずかの距離にあり
、第１７図に示した装置３３を構成している。

この装置は第１図のピックアップ４に対応し、パルスセ
ンダー３４と共働する。

パルスセンダー３４は周縁に歯３５と溝３６のある車輪
の形をしている。

歯はたとえば強磁性体材料でよい。コイル２８〜３２は
第１７図に破線で示すように、すなわちコイル２９〜３
２の巾方向の拡がりＶまたはＷが歯３５または３７の巾
方向の拡がりＹまたはＺと並列になるように配列する。

実際上コイル装置２９〜３２を覆うように配列される励
起コイル２８は好ましくはコイル装置３３の歯から遠ざ
かる側（反対側）にある。

歯が走行することにより磁界が増強され、それに対応し
てコイル２９〜３２に電圧が誘起される。

逆接続されたコイル２９．３０の端子ｅ、ｆに、または
逆接続されたコイル３１，３２の端子ｃ、ｄに第１１図
の型の搬送周波数変調されたパルスが現れるかどうかは
、以下の考察かられかるように、作用巻線中ＶまたはＷ
と作用歯巾ＹまたはＺとの比に依存する（それはいわば
歯または溝がコイルまたは磁界被制御素子に＋１感知１
１されたか、すなわち釈放されたかどうか、すなわち逆
接続されたコイルまたは磁界被制御素子の共通の端子ｅ
、ｆまたはｃ、ｄに後置回路の予定閾値に達する全電圧
が発生されるかどうかということに対する釈放条件であ
る）。

溝３６の巾に当然等上い歯３５の巾Ｙは本質的にコイル
２９．３０の巾Ｖより小さいということかう出発して、
パルスセンダー３４の各位置で常に等しい歯と溝の今生
が各コイル２９．３０の前にくる。

したがって両コイルに誘導された電圧はコイルの逆接続
により打ち消され、端子ｅ、ｆには合成電圧は現れない
。

歯と溝の巾がコイル２９または３０の巾Ｖと同じかある
いはむしろ太きいとき、したがって両コイル２９，３０
０一方の前に他方の前よりも大きい歯巾が来たとき、そ
れは変化する。

したがって、パルス列の発生のために゛は、作用歯また
は溝中ば作用コイル巾の半分より太き（、その２倍より
小さく選ばれる。

パルス列の有効な誘導のためには、歯３５および溝３６
の巾Ｙはコイル２９．３０の作用中Ｖと等しいか、はぼ
等しく選ばれる。

コイル３１と３２からできたコイル対に歯３５によって
パルスを発生させることなしに、同じパルスセンダー３
４を用いてコイル対に補助パルスを発生させようと思え
ば、これらのコイルの巾Ｗを歯３５の巾Ｙの少くとも２
倍に選ぶ。

そうすれば各コイル３１，３２の前には常に同数の作用
歯巾が存在し、コイルの逆接続のため、コイル３１゜３
２を歯３５が走行しても、端子ｃ、ｄにはパルスが現れ
ないが、コイル２９，３０の端子ｅ、ｆにはパルスが現
れる。

コイル３１，３２を巾の大きな、たとえば、巾Ｗと等し
い巾Ｚをもった歯３７が走行すれば、端子ｃ、ｄには電
圧が現れる。

たとえばパルスセンダー３４が矢３８の向きにコイル３
１，３２を走行すれば、（歯３７の前の溝領域から始ま
って）、端子ｃ、ｄには第１１図の型１９，２０の２つ
の搬送周波数変調されたパルスが現れる。

しかしながら、歯３７がコイル３２を走行するときに同
時にコイル３１の前に全溝が存在しないので、これら両
パルヌの第２のパルスの方が低い。

最後に、前記の根拠から、歯３５は端子ｃ、ｄに合成電
圧を発生しないが、コイル２９．３０の端子ｅ、ｆには
第１１図の型のパルス列を発生する。

このようにして、補助パルスが付加的な制御目的のため
に、たとえば前記の刊行物に記載された応用のために発
生される。

第１６図は、方形パルスを得るためにコイル２８〜３２
の端子ａ ＝ ｆに接続される回路の回路図を示す。

参照文字は対応するコイル２８〜３２の端子が接続され
る位置を示す。

参照番号３９は発生器電圧を発生する回路で直列素子と
共に一体につくられる。

約１〜２０メガヘルツの発生器電圧は交さ接続されたイ
ンバータ４０．４１により発生される。

コンデンサ４２は高周波の抑制の役をする。

誘導コイル２９〜３２の高周波接地点は逆接続されたイ
ンバータ４３にあり、その出力電圧はナントゲート４４
．４５，４６，４７の閾値より低い。

出力電圧はこのゲートと同じ温度条件をもち、そのため
閾値電圧Ｎ（第１１図）の温度変化が補償される。

ナンドゲー）４４，４５で、コイル３１．３２に一緒に
あられれる誘導電圧は発生器３９の電圧との位相関係に
対応して分離され、このゲートの閾値によりデジタル化
される。

それに対応してナントゲート４６，４７がコイル２９．
３０に一緒に誘導された電圧に作用する。

ナントゲート４４，４５または４６，４７の出力はＲＳ
フリップフロップとして接続されたナントゲート４８，
４９または５０，５１の入力に供給され、出力端子ｇ、
ｈに方形パルスが現れる（第６図の実施例を見よ）。

他の好ましい本発明の実施例を第１８ａ。

１８ｂおよび１９図に示しである。

第１９図に示したパルスセンダーは、たとえば内燃機関
の軸に結合された、周縁に巾Ｇの歯５３をもったアルミ
ニウムの円板５２からできている。

歯５３はこの実施例では同じ巾Ｈの溝５４の間に等距離
に、歯５５と溝５６の位置まで並んでいる。

後者の巾には正規の巾ＧまたはＨの３倍である。

歯はピックアップの板５７．５８の間を走行する。

これらの板は、１つの縁面の中心線に沿って展開して第
１８ａ図および第１８ｂ図に示しである。

それらは励起または発生器コイル５９，６０，６１゜６
２および２群の巾の異なる誘導コイルをもっている。

それらの作用巻線面は励起または発生器コイルの作用巻
線面に対してそれぞれ他方の板面にある。

一方の群の誘導コイルは逆接続された誘導コイル６３，
６４を構成し、板５７上にある。

他方ノ群の誘導コイルはコイル６５，６６．６７゜６８
からなりその巾Ｑは第１の誘導コイルの巾Ｓより狭いＯ
８は２Ｑに等しいのが好ましい。

励起または発生器コイル５９〜６２の巾Ｒは巾Ｓに等し
いことが好ましい。

励起または発生器コイル５９〜６２は同じ向きに接続さ
れるが、既に前記したように、誘導コイル６３，６４は
逆向きに相互接続される。

誘導コイル対６５，６６；６６．６７；６７．６８はそ
れぞれ逆向きに順次接続される。

発生器または励起コイルと誘導コイルは導電路の形で板
５７．５８に印刷されるのが好ましい。

発生器または励起コイル５９〜６２は板５７゜５８の走
行する歯から遠ざかる側、したがって外側にある。

それに対して誘導コイル６３〜６８は板５７，５８の走
行する歯に近づ（側、すなわち第１９図に関して板の内
面にある。

点は板の同じ側での導電路の交さを避けるために板をつ
き抜けて接続する位置を表わし、印刷回路は一般に知ら
れているものである。

誘導コイル６５〜６８の巾Ｑは歯５３または溝５４の巾
ＧまたはＨに等しいことが好ましい。

歯５３．５５の高さＬは板５７，５８の長さＴの約半分
にしか過ぎず、板は歯が板の長さの半分だけを走行する
ように、したがってコイル５９、６１゜６３．６５，６
６の巻線断面だけを走行するように配置される。

最後に述べたコイルの作用巻線断面の側面領域を歯と溝
が走行することにより、誘導コイルに誘導された電圧は
その位相と大きさが上に詳論した指針にしたがって変化
する。

コイル５９〜６８は第１６図の回路に接続され、同じ参
照文字で示された端子同士が接続される。

第１５図および第１７図の実施例に比較して、誘導コイ
ルに関して次の特徴がある。

第１の特徴は、歯と溝が通過し、したがって原理的に第
１５図の誘導コイル２９，３０に対応する順次接続され
た誘導コイル６５，６６に、更に、歯の走行領域の外に
あり、順次および誘導コイル６５．６６に関して逆向き
に接続された誘導コイル６７．６８が既に前述したよう
に付加されていることである。

したがって、誘導コイル６５゜６６の領域に歯がな（、
また誘導コイル６γ。

６８の作用領域に対応する物質がないときには、コイル
の電圧は補償され、端子ｅ、ｆの出力電圧はゼロである
。

今の仮定の下において巾Ｑの歯が誘導コイル６５，６６
の作用領域を通過するとき、誘導コイル６７．６８に誘
導される電圧はゼロに補償されるのであるから、同じば
あいに第１５図のコイル２９．３０に発生すると同じ出
力電圧が発生する。

しかしながら、誘導コイル６７．６８の領域に、周知の
ように′１調整歯“とよれる固定できる物質片が存在す
る可能性があり、その調節により端子ｅ、ｆにあられれ
る電圧の大きさと位相関係を変化させるか調節すること
ができる。

このようにして、何か必要なときには、電圧の必要な調
節をする。

それはたとえば前記の“１調整歯′１のような付加的な
素子を用いてなされるので、外来調節とよぞことかでき
る。

明らかに、たとえば“１調整歯″である調節素子を、固
定せず、その位置な他の機械量によって制御する力学的
な外来調節をすることもできる。

たとえば“′調整歯“をモータで動かすことができる。

第２の特徴は、単一の広い誘導コイルを走行する歯の領
域に配置し、第１５図のコイル３１゜３２０ような２つ
の逆向き接続のコイルを用いないことである。

確かに誘導コイル６３に逆向きに接続された同じ大きさ
の誘導コイル６４があるが、これは歯の領域の外にあり
、したがって第１８ｂ図の調節のための誘導コイル６７
．６８に対応する。

これは、誘導コイル６３．６４の端子ｃ、ｄに現れる電
圧は常に、対応する調節歯による電圧と同様、コイル６
７．６８によるものと類似して変化することができる位
相をもつことを意味する。

第１９図に調整歯６９を示しである。

実際上申の広いコイル６３だげが走行する歯の領域にあ
る可能性は、１つまたは少数の補助パルスが必要なとき
だけある。

明らかに本発明は上に説明された特に好ましい実施例に
限定されるものではない。

たとえば、ＲＳフリップフロップの代りにキーイングさ
れたＪＫフリップフロップまたは適半な他の論理回路を
用いることができる、ただしＲＳフリップフロップは簡
単なので特に有利なのではあるが。

更に第１２図の全論理回路はＪＫフリップフロップによ
って実現することができる。

そのばあい、Ｊ％に入力は第１２図のＥ、Ｆ入力に、時
間入力ＣＫは第１２図の入力りに対応する。

Ｊ、 Ｋ入力の対称制御を放棄するならば、Ｄ型フリッ
プフロップを用いることもできる。

第２０図を参照して本発明のい（つかの本質的な特徴を
再び簡単に総括的に説明する。

特にそれと関連して、種々の、本発明の範囲で必要な、
または必要なときだけ到来するパルス列に対して用いら
れる概念系統を詳述する。

第２０図には本発明の装置の詳しいブロック図が示され
ている。

ピックアップをもつ１こパルス発生器７０から、逆接続
された誘導素子で搬送周波数で変調された、原理的に第
１１図に示されたようなパルス列７１が取り出される。

そのよう−なパルス列を第゛１パルス列と呼ぶ。

この第１パルス列は回路７２において個々のパルス１９
，２０，２１．・・・・・・・・・（第１１図）の搬送
周波数電圧の位相によって２つのパルス列７３゜７４に
分割される。

後者は出力パルス列として示されている。

それはしかしながら、搬送周波数を用いないばあいには
、たとえば第２図の極１４゜１５上の両磁界板から個々
に直接取り出すことができるような、原理的に第４図に
示されたようなパルスからなるパルス列を出力パルス列
として示してもよい。

したがって１１出力パルス列１１という用語で周知のよ
うに第８，９図のパルス列の前段が指示される。

出力パルス列７３，７４は対応する回路７５によって第
８，９図に原理的に示されるような方形パルス列７６．
７７に変換される。

これらは中間パルス列と谷付けられる。

これらから最後に（たとえば第６図の）回路７８によっ
て、第１０図に原理的に示しであるような所望の雑音の
ないパルス７９がえられる。

すぐわかるように、たとえば第１２図（これは回路７２
，７５を含む〕の左側の回路によって第１パルス列７１
のパルスを位相によって分類すると同時に方形パルスへ
の変換によって直接位置Ｎ。

Ｂ′に中間パルス列があられれる。

これに対して、上述のように、ピックアップの磁界変調
のために搬送周波を用いないことにより、出力パルス列
を直接取り出すことができる。

谷パルス列の図面はしたがって上記の意味でそれらの原
理的な構造の特徴を示している。

第２０図の原理は、本明細書に説明したように、複数の
パルス列１９を並列に、好ましくは相互に同期して発生
させるために、多重に使用することができる。

これら異なるパルス列のパルスは、２つだけのパルス列
を取り扱うときは、主および補助パルスとしてあられさ
れ、補助パルス列は必要のばあいにはまた主パルス列用
各パルスだけからなることができる。

【図面の簡単な説明】 第１図は本発明の詳細な説明のためのパルスセンダーで
ある。 第２および３図は第１図のパルスセンダー用のピックア
ップの実施例である。 第４図および５図は第１図のパルスセンダーで発生され
たパルスを示す。 第６図は第８および９図のパルスを第１０図の同じ種類
の方形パルスに変形するための回路である。 第７図は第２図のピックアップに関連してえもれるパル
ス列である。 第８〜１０図は第７図のパルス列から導びかれるパルス
列である。 第１１図は第３図のピックアップを用いてえられるパル
ス列である。 第１２図は第１１図のパルス列を処理して同じ巾の方形
パルス列にする回路である。 第１３ａ〜１３ｅ図は本発明の方法の実施例の作用を説
明するための電圧波形図である。 第１４図は第１３ａ〜１３ｅ図を用いて説明された本発
明の方法を実施するピックアップである。 第１５図はパルスセンダーの他の実施例のコイルである
。 第１６図は第１５図のコイルと共に用いられる本発明の
回路である。 第１７図は第１５図のコイルと第１６図の回路と共に方
形パルスを発生することができるパルスセンダーである
。 第ｉｓａ 、１８ｂ図は本発明のパルス発生器の他の実
施例のコイルである。 第１９図は第１８ａ、１’８ｂ図のコイルを用いたパル
ス発生器である。 第゛２０図は本発明の一般的な概略図である。 １・・・・・・パルス発生器、２・・・・・・パルス、
３・・・・・・パルスセンダー、４・・・・・・ピック
アップ、５・・・・・・歯、６・・・・・・溝、７・・
・・・・軸、８・・・・・・矢印、９・・・・・・ピッ
クアップのスリット、１４，１５・・・・・・磁界板、
１８゜２６．２７，２８，２９，３０，３１，３２・・
・・・・コイル、３４・・・・・・パルスセンダー、３
５，３７・・・・・・歯、３６・・・・・・溝、５７，
５８・・・・・・磁界板、５９゜・・・・・・・・・、
６８・・・・・・コイル、５３，５５・・・・・・歯、
５４．５６・・・・・・溝、６９・・・・・・調整歯、
７０・・・・・・ピツクアソ７”、７１・・・・・・第
１−＜ルス列、７３、７４・・・−・・出力パルス列、
７６、７７・・・・・・方形パルス列、７９・・・・・
・妨害のないパルス。

Claims (1)

1. 【特許請求の範囲】 １ （イ）ギャップ内の磁界を横切って、磁界を強めた
   り弱めたりできる物質からなる部材を動かすことによっ
   て該磁界の磁束を周期的に強めたり弱めたりする工程； （ロ）前記ギャップ内の前記磁界を搬送周波数で変調す
   る工程； ｅ→ 前記磁界によって少くとも２つの誘導素子に電圧
   を誘起し、各誘導素子内の誘起電圧が前記搬送周波数と
   同一の周波数と、前記部材による前記磁界の変動に従っ
   て変動する大きさとを有し、また前記両誘導素子の前記
   誘起電圧の位相が前記部材の移動方向における前記両誘
   導素子の空間的変位に起因して相対的にずれるようにす
   る工程； に）前記両誘起電圧間の電圧差の位相を前記搬送周波数
   の位相と比較し、位相の区分を行うことによって互に同
   期した２つのパルス列を得、その結果該２つのパルス列
   のうちの１つの雑音のある領域が該パルス列のうちの他
   の雑音のない領域と同時に生じ、又逆に前記一方のパル
   ス列の雑音のない領域が前記他方のパルス列の雑音のあ
   る領域と同時に生ずるようにする工程：及び（イ）前記
   パルス列によって２つのレベル間を変動可能な出力値の
   レベルを制御し、その制御によって２つのパルス列の一
   方のパルス列の雑音のない時間的領域に起きる２つのパ
   ルス列の他方のパルス列の雑音のある時間的領域内の最
   初のレベル変化が前記出力値のレベル変動を行ない前記
   出力値のレベル変動は前記他方のパルス列ノ雑音のある
   領域内におけるその他のレベル変動には関係なく前記一
   方のパルス列の雑音のない時間的領域内において一定に
   保持され、また前記一方のパルス列と前記他方のパルス
   列とが逆に行なわれる工程、 を含む雑音のない電気的パルスを誘導的に発生する方法
   。 ２、特許請求の範囲第１項に記載の方法において、前記
   雑音のないパルス、すなわち主パルス列に加えて同一周
   波数の他のパルス、すなわち補助パルスが附加誘導素子
   によって発生され、前記補助パルスを発生する前記附加
   誘導素子の寸法が前記部材の寸法に関して相対的に選ば
   れ、また関連回路の応答スレシュホールドに到達する全
   電圧は一対の誘導素子内に前記主パルス列を発生する部
   材によって誘起されず前記補助パルスを発生するための
   部材によって誘起されることを特徴とする雑音のない電
   気的パルスを誘導的に発生する方法。